Festk¨ orperphysik Prof. K. Ensslin HS 2007
7. ¨ Ubungsblatt: L¨ osungen Verteilung 6. November 2007
Besprechung 14./15. November 2007
Aufgabe 1: (Fermi-)Druck der Elektronen in Cu
Die durchschnittliche Energie eines Elektrons kann mittels der Fermienergie bei T=0 K ausgedr¨ uckt werden als E ¯ = 3
5 E
F(0) = 3 5
¯ h
22m (3π
2n)
23, wobei n=N/V die Elektronendichte darstellt (siehe Vorlesung und Literatur).
F¨ ur den Druck p benutzen wir die thermodynamische Beziehung, wobei die Gesamtenergie f¨ ur N Teilchen (und nicht die durchschnittliche Energie pro Teilchen) abgeleitet wird:
E
ges= N E ¯ = 3 5
¯ h
22m (3π
2)
23N
53V
23,
p = −
∂(N E) ¯
∂V
T ,N
= (3π
2)
235
¯ h
2m n
53.
In Zahlen: p=38 GPa oder 3.8 · 10
5atm.
Aufgabe 2: Niedrigdimensionale Elektronensysteme
1. 2D-Fall: Zahl der Zust¨ ande mit Energie kleiner als E (Faktor 2 f¨ ur Spin-Entartung):
N (E) = 2 X
k
1 = 2 A (2π)
2Z
k(E)0
dkk Z
2π0
dφ = A 2π
Z
k2(E)0
d(k
2) = Am π¯ h
2Z
E0
dE
Zustandsdichte in zwei Dimensionen:
D
2D(E) = 1 A
dN(E) dE = m
π¯ h
2= const.
1D-Fall: Zahl der Zust¨ ande mit Energie kleiner als E:
N (E) = 2 X
k
1 = 2 L 2π
Z
k(E)−k(E)
dk = 2 L 2π
Z
k2(E)0
d(k
2) k = L
π r 2m
¯ h
2Z
E0
√ dE E
Zustandsdichte in einer Dimensionen:
D
1D(E) = 1 L
dN(E) dE = 1
π r 2m
¯ h
2√ 1 E .
0D-Fall: Zustandsdichte (ein Energieniveau E
0)
D
0D(E) = δ(E − E
0) 2. 2D-Fall:
n
2D= m
π¯ h
2E
F= m π¯ h
2¯ h
2k
F22m = k
2F2π ⇒ k
F= √
2πn
2D1D-Fall:
n
1D= 1 π
Z
kF−kF
dk = 2k
Fπ ⇒ k
F= π
2 n
1D0.05 0.1 0.15 0.2 0.25 0.3 0.35 0.4 0
1 2 3 4 5 6 7 8 9
energy (arb. units)
density of states (arb. units)
1D2D 0D 3D