KIT – Universität des Landes Baden-Württemberg und MICHAEL FEINDT
INSTITUT FÜR EXPERIMENTELLE KERNPHYSIK
Kerne und Teilchen
Moderne Experimentalphysik III Vorlesung 7
Tief inelastische Streuung
Atom Kern Proton e-
e-
e- e-
e- e-
e-
p u
Atomphysik Kernphysik Teilchenphysik
λ kleiner , Q2 größer
■
Streuung mit hoher Auflösung (< 1fm):
■ Invariante Masse von angeregten Zuständen:
7.1 Nukleonresonanzen
e p - e n - ν N -
Bsp.: Wirkungsquerschnitt hat
Maxima
ð Substruktur !
2 2
2 2 2
2 2
2
~
~ ~
~ 2
~
~
Q M
M
q q
P M
q p p
W
−
⋅ +
=
+ +
= +
ʹ′ =
=
ν
Laborsystem ν := E-E'
■
akzeptiere E' in variabel einstellbarem magnetischen Spektrometer■
Ereignisse zählen, normieren ð WQNukleonresonanzen: ep – Streuung
inelastische Anregungen des Nukleons
"Kontinuum"
[Quelle: Povh, Teilchen und Kerne]
Nukleonresonanzen
■ Energieübertrag ν:
lorentzinvariant:Proton im Laborsystem ruhend:
Invariante Masse:
1. Resonanz: Δ(1232): W = 1232 MeV
Hier Δ+, da ep-Streuung keine Ladung überträgt.
Später auch Δ++, Δ+, Δ0, Δ-
ð 4 Ladungszustände , 4 = 2I+1 ð Isospin I = 3/2
■ Breite von Resonanzen:
instrumentell oder physikalische Eigenschaft?M q E P
E ~ ~
= ⋅
− ʹ′
ν =
Nukleon Photon
M q E P
E E
E M q
q p E q E
p M ~ ~
)
~ (
~ , ~
~ 0 ⋅
ʹ′ =
−
= ʹ′ ⇒
−
⋅
=
⋅
⎟ ⇒
⎠
⎜ ⎞
⎝
⎛ − ʹ′
⎟ =
⎠
⎜ ⎞
⎝
= ⎛ ν
sin 2 ' 4 ) ' (
2 2
2
2 M M E E EE θ
W = + − −
ð W aus E, θ und E' berechenbar
Auslösung in gemessene Größen θ, E, E' oft Gauß-verteilt ò
∆E · ∆t = ħ (Unschärferelation)
Γ · τ = ħ
Lebensdauer Resonanzbreite
Δ++ : Γ ≈ 100 MeV τ = 5·10-24 s (Breit-Wigner-verteilt)
Δ+ p n
π0 π+
Zerfall
p e
e
7.2 Strukturfunktionen
■
W >≈ 2.5 GeV:keine Resonanzen mehr, aber viele neue Hadronen (inklusive Endzustände e X )
■
Elastische Streuung: nur 1 freier Parameter■
Inelastische Streuung: Anregungsenergie : W > M und 2Mν - Q2 > 0Dynamik wieder mit Formfaktoren beschrieben, die nun Strukturfunktionen heißen und von zwei unabhängigen Parametern abhängen:
(E', θ) oder (Q2, ν)
p e
e
"Hadronen"
q = (ν, q)
X
p = (M, 0)
~
2 2
2 2
2 ~ 2
M Q
M M
P
W = ʹ′ = +
ν
− ==0
E gegeben: E', θ, Q2 korreliert also: 2Mν - Q2 = 0
( )
Ω ⋅⎢⎣⎡ + ⋅ ⎥⎦⎤Ω =
∗
tan 2 ) , ( 2
) , ' (
2 2 1 2
2
ν ν θ
σ
σ
W Q W Qdd d
dEd
Mott
W1(Q2,ν) magn. WW W2(Q2,ν) elektr. WW
ep – Streuung, SLAC 1975
■ θ = 4° , fest
o :
Schnitte für feste W ò
WQ (Q
2)
Verhältnis WQ-exp / Mott-WQ
Je größer W, desto
langsamer der Abfall im WQ als Funktion von Q2 fast konstant
Experimentelle Zählraten viel (>100 !) größer, als für elastische Streuung
erwartet:
∝ Q-8 aus Dipol-Formfaktor
[Quelle: Bethge, Elementarteilchen und ihre Wechselwirkungen]
■
Überraschung: σ/σMott fällt bei hohem W kaum mit Q2 ab.Dipol-Formfaktor hätte ∝1/Q8 erwarten lassen
■
Führe Björken'sche Skalenvariable x einð x beschreibt dimensionslos die INELASTIZITÄT von Streuprozessen
■
Verwende dimensionslose Strukturfunktionen F1 und F2:ð aus WQ kann man F1(Q2), F2(Q2) für feste x extrahieren (lange Messungen!) zB. Graph F2 p(x,Q2) : ~ unabhängig von Q2 ("Scaling").
ð Strukturfunktion = Fouriertransformierte der Ladungsverteilung F2(Q2) = konst ó Ladungsverteilung = δ-Funktion
ð Man streut an punktförmigen Konstituenten im Proton!
Verhältnis WQ-exp / Mott-WQ
q P Q M
x Q
2 2
2 2
=
= ν
Grenzfall elastische Streuung: W = M , Q2 = 2Mν ð x = 1 inelastische Streuung: W > M und daher 0 < x < 1
) , ( )
,
(
2 2 1 21
x Q Mc W Q ν
F =
undF
2( x , Q
2) = ν W
2( Q
2, ν )
magn. WW elektr. WW
^
Strukturfunktion F
2des Protons
■ F
2(x) für Q
2zwischen 2 und 18 (GeV/c)
2≈ unabhängig von Q2 !
[Quelle: Povh, Teilchen und Kerne]
Tiefinelastische Streuung
Die drei Spektrometer der MIT-SLAC-Experimente: vorne das 8GeV-
Spektrometer, dahinter das 20 GeV-Spektrometer, ganz links am Rand ist gerade noch das 1.6 GeV-Spektrometer zu sehen.
und die Entdeckung der Quarks
Callan – Gross – Relation
■ Erinnerung
■ vgl. mit:
■ bilde / :
■ vgl. mit Dirac-Fall:
Falls man elastisch an punktförmigen Spin ½ – Teilchen streut, sollte:
( ) ( )
⎥⎦
⎤
⎢⎣
⎡ + Ω ⋅
Ω = tan 2
24
1 2 2 2
2 θ
σ
σ m c
Q dd
dd
Dirac Mott Punkt Spin ½
( ) [ ]
( )
Ω ⋅⎢⎣⎡ + ⎥⎦⎤=
+ Ω ⋅
⎟ =
⎠
⎜ ⎞
⎝
⎛
Ω
∗
∗
tan 2 ) , 2 (
) , 1 (
tan 2 ) , ( 2 )
, ' (
2 2
2 1 2
2
2 2
1 2
2 2
ν θ σ
ν θ σ ν
σ
Q x Mc F
Q x d F
d
Q W Q
d W dE d
dd
Mott Mott
für elastische Streuung an Diracteilchen mit Masse m
) ...
( 2 /
) /(
2 2
2 2 1 2
2 1
2 1
F Mc F F
Mc F
W
W ν
ν =
=
⇒
M Q x
m m
Q c mit
m
Q = ⇒ = = ⋅
= 2 ν 2ν
4
... 2 222 2 2
1 2 1
2 2 1
2 2
2 2 2 1
2 2 2
2 2
4
4 4 F xF
M F Q
Mc Q
c F Q
Mc Q
c
F = m ⋅ = ⋅ = =
⇒ ν ν
ν ν
) ( 2
)
(
12
x x F x
F =
Callan – Gross – BeziehungExp. Überprüfung der Callan – Gross – Relation
F2(x) = 2 x F1(x) für Spin ½ - Konstituenten
≈ erfüllt !
Die punktförmigen Konstituenten der Nukleonen haben Spin ½.
[Quelle: Povh, Teilchen und Kerne]
7.3 Parton – Modell
■
wähle geeignetes Bezugssystem■
vernachlässige transversale Impulse und Ruhemassen der Konstituenten ð longitudinale Impulse ó Struktur des Nukleons (=Partonen)§
"Partonen" ≈ frei im Nukleon heute : geladene Partonen = Quarks neutrale Partonen = Gluonen§
ep – Streuung = inkohärente Überlagerung von elastischen Elektron – Parton – Wechselwirkungen[ Stoßnäherung, WW-Zeiten sind kurz, Teilchen im Endzustand keine Interaktion ]
§
Interpretation im "Breit – System": x = Anteil des Vierer (und Dreier-) Impulses des Partons amGesamtimpuls des Protons
§
Auflösungsvermögen:im Laborsystem:
im Breit-System:
q !
"
# = /
2
2 / 2 /
/ 2
2 Q c Mx c Q
L ! c ! !
" = v + ≈ ν =
/ Q2
B !
" =
ð
einfache Interpretation der tief inelastischen ep – StreuungBreit - System
■ Breit – System = "brick wall frame"
- Energieübertrag des virtuellen Photons = 0 - Parton wird zurückgestreut wie an fester Wand
anschaulich: ð x = Bruchteil des Viererimpulses des
Nukleons, der vom Proton getragen wird
p -p
Labor – System virtuelles ɣ, überträgt nur
Impuls, keine Energie
Mν
x
Q2 2
=
⎟⎠
⎜ ⎞
⎝
= ⎛
⎟⎠
⎜ ⎞
⎝
= ⎛q xP q 0! 20!
~
Nukleon Parton Elektron
Nukleonrest ɣ
Nukleonrest ɣ
-x·P x·P (1-x)·P
2x·P Parton
Nukleon
P
Breit – System:
Strukturfunktionen im Partonmodell
-
Nukleon sei aus Quarktypen f aufgebaut. elektr. Ladung zf·e , WQ für e.m.-Streuung ∝ zf2-
Proton : uud , Neutron : udd ; Quantenzahlen durch "Valenzquarks" geg.-
Quarks haben Impulsanteile xVerteilungsfunktion: qf(x) =
E
(Zahl der Quarks mit Flavour f imImpulsintervall [x, x+dx] )
-
Neben Valenzquarks sind auch "Seequarks" (virtuelle qq-Paare) im Nukleonvorhanden:
-
Neutrale Konstituenten : Gluonen: g(x)F2(x) =
Σ
der mit x und zf2 gewichteten Impulsverteilungen (pro Nukleon)Exp. Bestimmung aus Streuexp. an H-, D-Kernen ð
qf(x) = Verteilungsfunktion von f-Antiquarks
Auswirkungen des Kernverbands EMC-Effekt (unverstanden)
mit e, µ oder ν (koppelt an schwache Ladung)
∑ ⋅ +
⋅
=
f
f f
f
q x q x
z x
x
F
2( )
2( ( ) ( ) )
F2p(x) F2D(x) = (F2p(x)+F2n(x)) /2 = F2N(x)
[F2 ← W2 ← elektrischer Anteil der WW]
■ aus eN- und νN- Streuung
Resultate zu Strukturfunktionen
Valenz- quarks Seequarks
Quarks
Valenzquarks
Antiquarks
gleicher Verlauf bis auf Ladungsfaktor 18/5
eN νN
x x
xQ(x)
F2(x)
1.0
0 0.8
0.8 0.6 0.4
0.2
[Quelle: Perkins, Introduction to High Energy Physics]
Partonen-Impulsverteilung im Nukleon
ð ca. 50% des Nukleon-Impulses wird von Teilchen getragen, die weder schwach noch elektromagnetisch wechselwirken.
ð Gluonen , g(x)
ð auch Spin – Strukturfunktionen Gluon – Strukturfunktionen
Strukturfunktion des Photons meßbar
5. 0 )
5 ( ) 18
(
1
0 2 1
0
2 ≈
∫
≈∫
FνN x dx FeN x dxe-
e-
e+ e+
(nur Seequarks)
quasi reelles Photon
hohes Q2
■
F2(Ca) / F2(D) ist nicht konstant■
Ursache und A-Abhängigkeit nicht verstandenEMC - Effekt
Erwartung
[Quelle: Bethge, Elementarteilchen und ihre Wechselwirkungen]