Name Dienstag, 1. M¨arz 2016
Repetitorium zur
Einf¨ uhrung in die Quantenmechanik und Statistik Blatt 3
3.1 Einleitungsfragen
(Ohne Zuhilfenahme von Aufzeichnungen zu l¨osen)
(a) Was ein markanter Unterschiede zwischen dem Energiespektrum des harmonischen Os- zillators und des unendlich hohen Potentialtopfs?
(b) Was macht den harmonischen Oszillator so interessant?
(c) Was ist ein klassisches (also nicht quantenmechanisches) Beispiel f¨ur einen harmonischen Oszillator?
3.2 Harmonischer Oszillator und Hermite-Polynome
Die Schr¨odingergleichung f¨ur den harmonischen Oszillator lautet
−~2
2m∂x2+mω2 2 x2
=EnΨn , was man mit der Substitution
Ψn(x) = CnΦn(y)e−y
2
2 mit y = x
x0, x0 = r
~ mω zu einer Differentialgleichung in Φn(y) ¨uberf¨uhrt:
Φ00n(y)−2yΦ0n(y) + 2nΦn(y) = 0 . (1) Da uns nur quadratintegrable L¨osungen interessieren, m¨ussen die Eigenwerte notwendiger- weise nur diskrete Werte annehmen, was dem Fall n ∈N0 entspricht.
Somit En =~ω(n+ 1/2), n∈N0.
Damit handelt es sich bei (1) um eine hermitesche Differentialgleichung, dessen L¨osung die Hermite-Polynome Hn(x) sind.
F¨ur Ψn(x) erhalten wir damit die L¨osung
Ψn(x) =CnHn(x/x0)e−
x2 2x2
0
(a) (F¨ur den Schluss, wenn Zeit bleibt) Wir definieren
Hn(x) = (−1)nex2 dn dxn
e−x2
n∈N0 . Zeige, dass f¨urn ≥1 folgende Rekursionsrelationen gelten:
Hn+1 = 2xHn−2nHn−1, Hn0 = 2nHn−1
Zeigen Sie nun unter Verwendung der Rekursionsrelationen, dass die so definierten Po- lynome die hermitesche Differentialgleichung erf¨ullen.
Hinweis: Nehmen Sie z.B. f¨ur den ersten Teil an, dass die Erf¨ullung DGL bereits bis Hn(x) bewiesen worden ist und beweisen Sie im zweiten Teil die DGL f¨ur Hn+1 (→
Induktion)
(b) Zeigen Sie, dass man ¨aquivalent die Hermite-Polynome auch ¨uber eine erzeugende Funk- tion definieren kann:
e−t2+2tx =
∞
X
n=0
Hn(x)
n! tn oder Hn(x) =∂tnh
e−t2+2txi
t=0
(c) Nun wollen wir die wichtigen Eigenschaften der Orthogonalit¨at und Vollst¨andigkeit von Ψn(x) ¨uberpr¨ufen.
Hinweise: Zeigen und nutzen Sie Z ∞
∞
dy e−(x+y)2 =√ π e−x2 = 1
√π Z ∞
∞
dt e−t2+2itx Hn(x) = 1
√π(−2i)nex2 Z ∞
∞
dt tne−t2+2itx