Theoretische Chemie I
Prof. Martin Sch¨utzWichtige Grundlagen der linearen Algebra
Uni RegensburgL¨ osungen (Teil 2)
WS 2013/14Aufgabe 1: Eigenwerte und Eigenvektoren
F=
3 1 1 3
, 1=
1 0 0 1
a) Eigenvektoren ~x erf¨ullen die Gleichung (F−λE)~x = 0, es existiert eine nicht- triviale L¨osung, wenn det(F−λE) = 0.
det(F−λE) =
3−1·λ 1−0·λ 1−0·λ 3−1·λ
= (3−λ)2−12 = 8−6λ+λ2
Die Determinante ist 0 f¨ur zwei Werte von λ (L¨osungsformel f¨ur quadr. Gle- ichungen verwenden):
λ = 2 λ0 = 4
Die Eigenvektoren zu diesen Eigenwerten findet man durch Einsetzen in die Eigenwertgleichung. F¨ur λ = 2 erh¨alt man daraus die zwei Bedingungen (1) und (2):
(F−λE)~x =
1 1 1 1
x1 x2
= 0 (1) x1+x2 = 0 ⇒x1 =−x2 (2) x1+x2 = 0 ⇒x1 =−x2
~x =
x1
−x1
Der normierter Eigenvektor (~x·~x= 1) ist genau bestimmt:
~
x·~x=x21+x22 = 2x21
~ x=
√2 2
1
−1
L¨osung f¨urλ0 = 4:
(F−λE)~x0 =
−1 1 1 −1
x01 x02
= 0 (1) −x01+x02 = 0 ⇒x01 =x02
(2) x01−x02 = 0 ⇒x01 =x02
~x0 =
x01 x01
Normierter Eigenvektor:
~
x0·~x0 = (x0)21+ (x0)22 = 2(x0)21
~ x0 =
√2 2
1 1
b) Durch Mulitplizieren der Matrizen in der richtigen Reihenfolge erh¨alt man:
Gl.(1) Gl.(2) Gl.(2) Gl.(3)
mit:
O11cos2θ+ 2O12cosθ sinθ+O22sin2θ (1)
O11cosθ sinθ+O12sin2θ−O12cos2θ−O22cosθ sinθ (2)
O11sin2θ−2O12sinθ cosθ+O22cos2θ (3) c) Damit Matrix O durch U diagonalisiert werden kann, muss das Ergebnis aus
Teilaufgabe b) eine Diagonalmatrix sein, was bedeutet:
O11cosθ sinθ+O12sin2θ−O12cos2θ−O22cosθ sinθ= 0!
=O11cosθ sinθ−O22cosθ sinθ−O12(−sin2θ+cos2θ)=cos(2θ)=
=−O12cos(2θ) + (O11−O22)cosθ sinθ·2· 1 2
=sin(2θ)
=
=−O12cos(2θ) + 1
2(O11−O22)sin(2θ) d) θ0 muss folgende Gleichung erf¨ullen:
O12cos(2θ) = 1
2(O11−O22)sin(2θ) Hierbei m¨ussen 4 F¨alle unterschieden werden.
• O11−O22= 0 & O12= 0⇒θ beliebig
• O11−O226= 0 & O12= 0
⇒ 12(O11−O22)sin(2θ) = 0⇒sin(2θ) = 0⇒θ = kπ2 ;k ∈N
• O11−O22= 0 & O126= 0
O12cos(2θ) = 0⇒cos(2θ) = 0⇒θ = (k+
1 2)π
2 ; k ∈N
• O11−O226= 0 & O126= 0
sin(2θ)
cos(2θ) = O2O12
11−O22 =tan(2θ) ⇒θ = 12arctanO2O12
11−O22
e) Hier gilt Fall 3 aus Teilaufgabe d) und somit ist z.Bsp. θ = π4. Analog zu Teilaufgabe b) wird nun F mit U diagonalisiert, wobei θ in U gleich π4 ist. U sieht damit wie folt aus:
U=
√2 2
√2
√ 2 2
2 −
√ 2 2
!
Ergebnis f¨urf:
f =
4 0 0 2
f) Zu zeigen: U†f f U =F2
U†f f U =U†f·1·f U =U†f U U†f U = mit F =U†f U =U f U†
=F ·F =F2
Aufgabe 2: Inhomogenes lineares Gleichungsystem
Qω ~x= (A−ω1)~x=~c Zun¨achst muss Qω diagonalisiert werden, zu qω.
qω =U†(A−ω1)U=U†AU−U†ω1U=
=
ak 0 0 0 ... 0 0 0 ...
−
ω 0 0 0 ω 0 0 0 ...
=
=a−ω1
(qω)kl= (akl−ω)δkl
Dies ist eine Diagonalmatrix. Ihr Inverses gω = [qω]−1 ist wiederum eine Diagonalma- trix, mit Diagonalelementen die den reziproken Diagonalelementen vonqωentsprechen:
(gω)kl= δkl (akl−ω)
Die R¨ucktransformation von gω mit U liefert die Inverse zuQω, genannt Gω. Gω =UgωU†
(Gω)ij =X
kl
UikδklUlj†
akl−ω =X
k
UikUkj†
akk−ω =X
k
UikUjk∗ akk−ω
Aufgabe 3: Taylorreihe 1.
f(x)≈cos(0) + (x−0)(−sin(0)) +x2
2 (−cos(0)) + x3
6 sin(0) + x4 24cos(0)
= 1− x2 2 +x4
24 2.
f(x)≈exp(−0) + (x−0)(−exp((−0) + x2
2 exp(−0) + x3
6 (−exp(−0)) + x4
24(exp(−0)
= 1−x+ x2 2 −x3
6 + x4 24 Aufgabe 4: Lagrange Multiplikatoren (Optimierung mit Nebenbedingungen) Die Nebenbedingung kann zu folgendem umgeformt werden:
x+y−3 = 0
Die aufgesetzte Lagrangefunktion sieht dann folgendermaßen aus:
L(x, y, λ) =f(x, y) +λ(x+y−3) =x2+ 2y2+λ x+λ y−λ3 Die Ableitungen nach den drei Variablen werden null gesetzt,
dL dx
= 0 = 2x! +λ dL
dy
= 0 = 4y! +λ dL
dλ
= 0 =! x+y−3 und liefern ein Gleichungsystem.
2x+ 0y+λ = 0 0x+ 4y+λ = 0 x+y+ 0 = 3
Dieses Gleichungsystem kann auch in Matrixschreibweise dargestellt werden.
2 0 1 0 4 1 1 1 0
·~c=
0 0 3
Lst man das Gleichungssystem erh¨alt man:
y= 1 x= 2 λ=−4