• Keine Ergebnisse gefunden

H39 - Zerlegung einer Kugelwelle nach ebenen Wellen [2P] Entwickeln Sie die Kugelwelle ψ(~x,t

N/A
N/A
Info
Herunterladen
Protected

Academic year: 2021

Aktie "H39 - Zerlegung einer Kugelwelle nach ebenen Wellen [2P] Entwickeln Sie die Kugelwelle ψ(~x,t"

Copied!
1
0
0

Wird geladen.... (Jetzt Volltext ansehen)

Jetzt herunterladen ( 1 Seite )

Volltext

(1)

P2.2 Elektrodynamik WS 16/17 Prof. Jan Plefka Ubungsblatt 13¨

Abgabe 8/9.2 in den ¨Ubungen – Besprechung am 13.2 im Tutorium –

H38 - Energie und Impulsdichte monochromatischer Wellen [2P]

Monochromatische elektromagnetische Wellen haben die Form

E~ = Re[E~0ei(~k·~x−ω t)] B~ = Re[B~0ei(~k·~x−ω t)]

Berechnen Sie f¨ur eine linear polarisierte und sowie f¨ur eine zirkular polarisierte Welle die Dichten von Energie und Impuls sowie deren zeitliche Mittelwerte. Hiebei k¨onnen wir o.B.d.A. annehmen, dass~k =k ~ez gilt.

H39 - Zerlegung einer Kugelwelle nach ebenen Wellen [2P]

Entwickeln Sie die Kugelwelle

ψ(~x,t) = 1

rei(kr−ωt), r =√

~ x2

nach ebenen Wellen

ψ(~x,t) = 1 (2π)2

Z

d3k0dω0f˜(~k0,ω0)ei(k~0·~x−ω0t).

D.h. finden Sie die Funktion ˜f(~k0,ω0)!

H40 - Fouriertransformation [1P]

Berechnen Sie die Fouriertransformierte der folgenden eindimensionalen δ-Funktion δ(x2+ (b−a)x−ab), mit a,b >0

Machen Sie die Kontrolle durch R¨ucktransformation!

1

Referenzen

Jetzt herunterladen ( PDF - 1 Seite - 91.27 KB )

ÄHNLICHE DOKUMENTE

M4. Mechanische Wellen

Geben sie die Form einer ebenen Welle und einer Kugelwelle an für die Messgrösse p(x,y,z,t) (z.könnte das der Druck in einer Schallwelle sein) und definieren sie

zeigen Sie, dass T{ψ(x)ψ(y)}=N{ψ(x)ψ(y)}+ψ(x)ψ(y) (1) mit der Kontraktion zweier fermionischer Felder ψ(x)ψ(y)= ({ψ+(x),ψ−(y)} für x0>y0 −{ψ+(y),ψ−(x)} für y0>x0

Für diese sind dann auch Massenterme möglich, die jeweils die reinen Linkskomponenten/Rechtskomponenten von ladungskonjugierten Feldern miteinander verbinden (ohne links und rechts

Ψ ( x )= δ Ψ ( x )= { x } Ψ ( x )= X ( D ) =Ψ ( x ) ( D u ) = ( D ) u ( D ) = k . X X (2) I u u ( ˜ x ):= N/ 2 ,j =0 ,...,N u − 1 x = X u ( x ) u ˜ k u ˜ = k = − N/ 2 ,...,N/ 2 − 1 X = ( I u ) j =0 , 1 ,...,N − 1 , =( D u ) = u ˜ X ( P u ) = P u P u ( x u

Spektralmethoden Mathematik, FS

Unter diesen Typ f¨allt auch die Gleichung der Aufgabe 32: Schreibt man n¨amlich die Koordinaten ~x aus zu ~x = x t , dann k¨onnen wir D = R×(0,∞),~a(~x, u

Kommentar: Die nachfolgende Rechnung hat eine einfache geometrische Interpretation: Verschie- dene Grundcharakteristiken schneiden sich nicht.. Deshalb existiert genau ein ξ > 0

H(x, t)ψ(x, t) with the coordinate and time dependent Hamiltonian H(x, t) =−2m~2 ∂x2+V(x, t) and V(x, t) =V∗(x, t)

Karlsruher Institut f¨ ur Technologie Institut f¨ ur Theoretische Festk¨ orperphysik Ubungen zur Modernen Theoretischen Physik I (SS 14) ¨.. - English

Berechnen Sie|ψ(t)i

Die Verletzung der Bell’schen Ungleichung wurde mehrfach experimentell an Quanten- systemen nachgewiesen und beweist somit, dass es daf¨ ur keine unterliegende klassische Theorie

q = succ(p) 2-Schritt Induktion zum Beweis von ∀x : number ψ ∈ T hP ψ[x/O

[r]

T ! ! ! ! ! ! x t x x t t < > < > 0 0 0 0 ()= ()= () () () () ()= ()= a a ! ! = = k #! $! x t 2 2 y y = = fx ft a a ! ! sin sin k ! " t x y y = = fx ft a a ! ! sin sin k ! " t x + + # " t x t x k : : ! ! = = T

Betrachten wir die folgende rote Funktion bezüglich der schwarzen durch den Ursprung des Koordinatensystems O(0;0) verlaufenden Funktion. Abstand der Punkte mit