1 Thermodynamik
1. Grundbegriffe
2. Temperatur und Nullter Hauptsatz 3. Eigenschaften des idealen Gases 4. Reale Gase
5. Erster Hauptsatz der Thermodynamik
innere Energie, Arbeit, Wärme Vorzeichenkonvention Arbeit in der Thermodynamik
irreversible Expansion reversible isotherme Expansion reversible adiabatische Expansion Wärme, Wärmekapazität, Enthalpie
1.Hauptsatz
In einem geschlossenen System ist die Änderung der inneren Energie ΔU gleich der mit der Umgebung ausgetauschten Wärme Q und Arbeit W
ΔU = Q + W
Wdh. Letzte Stunde
In einem isolierten System ist die innere Energie konstant.
Es gibt kein perpetuum mobile.
2Vorzeichenkonvention
Wärme oder Arbeit wird dem System zugeführt: Q > 0 , W > 0 System leistet Arbeit oder gibt Wärme an Umgebung ab: Q < 0 , W < 0
Wdh. Letzte Stunde
Thermodynamik
1. Grundbegriffe
2. Temperatur und Nullter Hauptsatz 3. Eigenschaften des idealen Gases 4. Reale Gase
5. Erster Hauptsatz der Thermodynamik
innere Energie, Arbeit, Wärme Vorzeichenkonvention Arbeit in der Thermodynamik
irreversible Expansion reversible isotherme Expansion reversible adiabatische Expansion Wärme, Wärmekapazität, Enthalpie
3
2 2
1 1
ext 2
V V
ext ex
V
1 t
V
p dV p d
w
p (V V )
− =− V =
=
=− −
∫ ∫
irreversible isotherme Expansion gegen einen konstanten äußeren Druck
Wdh. Letzte Stunde
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5. Erster Hauptsatz der Thermodynamik
innere Energie, Arbeit, Wärme Vorzeichenkonvention Arbeit in der Thermodynamik
irreversible Expansion reversible isotherme Expansion reversible adiabatische Expansion Wärme, Wärmekapazität, Enthalpie
4 pV Diagramm:
schraffierte Fläche entspricht der geleisteten Arbeit A
p1
x1 x2
V1 = A·x1 A
p
1Ausgangssituation:
p
2=p
extp
extp
intp
1V
1V
2V
T=const
Wie viel Arbeit kann beiirreversibler Expansion gegen einen konstanten äußeren Druckvom System an der Umgebung geleistet werden?p1
x1 x2
p
extV1 = A·x1
p2
x1 x2
A
p
2=p
ext Endstadium:V2 = A·x2
P
ext=const
5
2 1 w nRTln( V )
= − V
ext 2 1
w = − p (V − V ) irreversible Expansion
reversible isotherme Expansion f. Ideales Gas
2 2 2
1 1 1
V V V
ext int
V
1
V V
!
w =−
∫
p dV=−∫
p dV= −∫
p(T, V)dV=−nRT ln(V / V )2Wdh. Letzte Stunde
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5. Erster Hauptsatz der Thermodynamik
innere Energie, Arbeit, Wärme Vorzeichenkonvention Arbeit in der Thermodynamik
irreversible Expansion reversible isotherme Expansion reversible adiabatische Expansion Wärme, Wärmekapazität, Enthalpie
6 A
T,p1
x1 x2
V1 = A·x1 A
p
1=F
1/A
Anfangszustand:
Wieviel Arbeit kann beiisothermer, reversibler Expansionvom System an der Umgebung geleistet werden?
p
x1 x2
A
p =F/A
V = A·x
T, p2
x1 x2
A
p
2=F
2/A
Endzustand:V2 = A·x2 p
x1 x2
A
p =F/A
V = A·x p
x1 x2
A
p =F/A
V = A·x p
x1 x2
A
p =F/A
V = A·x
wichtig:
Wärmekontakt zu Umgebung, Temperatur konstant
T
Q
pV Diagramm:
schraffierte Fläche entspricht der geleisteten Arbeit
p
2=p
extp
extp
intp
1V
1V
2V
T=const P
P
ext= P
int7 Thermodynamik
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5. Erster Hauptsatz der Thermodynamik
innere Energie, Arbeit, Wärme Vorzeichenkonvention Arbeit in der Thermodynamik
irreversible Expansion reversible isotherme Expansion adiabatische reversible Expansion Wärme, Wärmekapazität, Enthalpie
1.HS: δq =0 → δw = dU
Endzus t . E E.
T V
Anfangszus t . A A
für id. Gas 0
U U
w dU dV dT
V T
=
∂ ∂
⎛ ⎞ ⎛ ⎞
= ∫ = ∫ ⎜ ⎝ ∂ ⎟ ⎠ + ∫ ⎜ ⎝ ∂ ⎟ ⎠
adiabatische reversible Expansion – kein Wärmekontakt
Wdh. Letzte Stunde
8 A
T1,p1
x1 x2
V1 = A·x1 A
p
1=F
1/A
Anfangszustand:
Wie viel Arbeit kann bei adiabatischer,reversibler Expansion vom System an der Umgebung geleistet werden?
p
x1 x2
A
p =F/A
V = A·x
T2, p2
x1 x2
A
p
2=F
2/A
Endzustand:V2 = A·x2 p
x1 x2
A
p =F/A
V = A·x p
x1 x2
A
p =F/A
V = A·x p
x1 x2
A
p =F/A
V = A·x
T
wichtig:
kein Wärmekontakt zu Umgebung (Q=0), Temperatur variabel W = ∆U
P
ext= P
int EA T
für id. Gas 0 E.
A V
w U dV U d
T T
V
=
?
⎛∂ ⎞
= + ⎛∂ ⎞
⎜∂ ⎟
∂ ⎝
⎝ ⎠ ⎠
⎜ ⎟
=
∫ ∫
Problem:
9
Isochorer Prozeß ΔV = 0 => W=0
spezifische molare Wärmekapazität bei konstantem Volumen
( )
V mmV
V
q U
dT :
C T
⎛ ∂ ⎞ δ ⎜
= ⎝ ∂ ⎠ ⎟
=
V1= V2
p1→p2
T1→T2
δq
Wdh. Letzte Stunde
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10
Isobarer Prozeß Δp = 0
V1→V2' p1= p2 = pext
T1→T2' δq
Enthalpie H := U + PV
mit der Umgebung ausgetauschte Wärmemenge ist gleich der Änderung der Enthalpie
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11
Isobarer Prozeß Δp = 0
spezifische molare Wärmekapazität bei konstantem Druck
V1→V2' p1= p2 = pext
T1→T2' δq
Enthalpie H := U + PV
( )
pmp m
p q H
dT :
C T
⎛∂ ⎞
⎜ δ
=⎝ ∂ ⎟⎠
=
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irreversible Expansion reversible isotherme Expansion reversible adiabatische Expansion Wärme, Wärmekapazität, Enthalpie
12
mV
m m
m
V T
C
U U
dU (V, T) dT dV
T V
∂ ∂
⎛ ⎞ ⎛ ⎞
=⎜⎝ ∂ ⎟⎠ +⎜⎝ ∂ ⎟⎠
U
m(V,T)
totales Differential von U
mp
m m
m
p T
C
H H
dH (p, T) dT dp
T p
⎛ ⎞
∂ ∂
⎛ ⎞
=⎜⎝ ∂ ⎟⎠ + ⎜⎝ ∂ ⎟⎠
H
m(p,T)
totales Differential von H
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