Von der Entdeckung des Higgs-Teilchens zur Suche nach Dunkler Materie
-10 Jahre Physik am LHC-
Prof. Karl Jakobs
Physikalisches Institut
Universität Freiburg
4. Juli 2012
3
Heisenberg-Gesellschaft: „Quantenphysik an der Schule“, Lautrach 2019
Die Entdeckung des Higgs-Bosons
[GeV]
m
4l100 150 200 250
Events/5 GeV
0 5 10 15 20 25
Ldt = 4.8 fb-1
= 7 TeV:
∫
s
Ldt = 5.8 fb-1
= 8 TeV:
∫
s
4l
(*)→ ZZ H→ Data
Background ZZ(*)
t Background Z+jets, t
=125 GeV) Signal (mH
Syst.Unc.
ATLAS
http://www.scholarpedia.org/article/The_Higgs_Boson_discovery
80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 [GeV]
m
4l20 0 40 60 100 80 120 140 160 180 200 220 240
Events/2.5 GeV
Data
= 125 GeV) Higgs (mH
ZZ*
tXX, VVV t Z+jets, t Uncertainty
ATLAS Preliminary
4l ZZ* → H →
13 TeV, 139 fb-1
[GeV]
m
4l100 150 200 250
Events/5 GeV
0 5 10 15 20 25
Ldt = 4.8 fb-1
= 7 TeV:
∫
s
Ldt = 5.8 fb-1
= 8 TeV:
∫
s
4l
(*)→ ZZ H→ Data
Background ZZ(*)
t Background Z+jets, t
=125 GeV) Signal (mH
Syst.Unc.
ATLAS
Juli 2012 Juli 2019
~ 8 Ereignisse 207 Ereignisse
(nach Untergrundsubtraktion)
5
Heisenberg-Gesellschaft: „Quantenphysik an der Schule“, Lautrach 2019
• Das Standardmodell der Teilchenphysik
• Datennahme am LHC
• Wichtige Ergebnisse
- Vermessung von Standardmodellprozessen - Was wissen wir heute über das Higgs-Boson?
- Suche nach “Neuer Physik” (jenseits der Standardtheorie) • Pläne für den Ausbau zum High Luminosity LHC
Von der Entdeckung des Higgs-Teilchens zur Suche nach Dunkler Materie
-10 Jahre Physik am LHC-
Das Standardmodell der Teilchenphysik
(i) Bausteine der Materie: Quarks und Leptonen (Spin-½ Fermionen)
(ii) Vier fundamentale Kräfte, beschrieben durch Quantenfeldtheorien (außer Gravitation) à masselose Spin-1 Eichbosonen
(iii) Das Higgs-Feld: à skalares Feld, Spin-0 Higgs-Boson
γ
m
W≈ 80.4 GeV
m
Z≈ 91.2 GeV
7
Heisenberg-Gesellschaft: „Quantenphysik an der Schule“, Lautrach 2019
Der Brout-Englert-Higgs Mechanismus
F. Englert und R. Brout. Phys. Rev. Lett. 13 (1964) 321;
P.W. Higgs, Phys. Lett. 12 (1964) 132, Phys. Rev. Lett. 13 (1964) 508;
G.S. Guralnik, C.R. Hagen, und T.W.B. Kibble. Phys. Rev. Lett. 13 (1964) 585.
Der Brout-Englert-Higgs Mechanismus
Für λ > 0, µ
2< 0:
“Spontane Symmetriebrechung”
Komplexes skalares (Spin 0) Feld φ mit Potential:
V( φ ) = µ 2 ( φ * φ ) + λ ( φ * φ ) 2
w
H
+
w
+i m g
wf
RH
f
L-i _ _ g 2 m m _
fw
• Wechselwirkungsstärke mit dem Higgs-Feld ist proportional zur Masse der Teilchen
• Higgs-Boson zerfällt bevorzugt in die schwersten Teilchen
• Masse des Higgs-Bosons wird nicht vorhergesagt, jedoch m
H< 1000 GeV
Für Experten
9
Heisenberg-Gesellschaft: „Quantenphysik an der Schule“, Lautrach 2019
Zerfälle des Higgs-Teilchens
W
+, Z, t, b, c,, ττ,..., g, γγ
W
-, Z, t, b, c,, ττ ,..., g, γγ
H
Γ (H → ff ) = N
CG
F4 2 π m
f2
(M
H2)M
HΓ (H → VV) = δ
VG
F16 2 π M
H3
(1 − 4x + 12x
2) β
Vwhere: δ
Z= 1, δ
W= 2, x = M
V2/ M
H2, β = velocity
Γ (H → gg) = G
Fα
a2(M
H2) 36 2 π
3M
H3
1 + 95
4 − 7N
f6
$
% & ' ( ) α
aπ
*
+ , -
. / Γ (H → γγ ) = G
Fα
a2128 2 π
3M
H3
4
3 N
Ce
t2− 7
* +,
- ./
2
Zerfallsraten in die verschiedenen Teilchen können berechnet werden:
Lebensdauer: ~10 -22 s
Für Experten
Die Offenen Fragen
11
Heisenberg-Gesellschaft: „Quantenphysik an der Schule“, Lautrach 2019
Wichtige offene Fragen der Physik
1. Masse
Was ist der Ursprung der Masse?
Existiert das Higgs Teilchen?
2. Vereinheitlichung
- Können die Wechselwirkungen vereinheitlicht werden?
- Gibt es neue Materiezustände,
z.B. in Form von supersymmetrischen Teilchen?
Stellen diese die Dunkle Materie im Universum dar?
3. Generationenproblem
- Warum gibt es drei Familien von Teilchen?
- Was ist die Ursache der Asymmetrie zwischen Materie und Antimaterie?
4. Gibt es zusätzliche Raumdimensionen?
13
Heisenberg-Gesellschaft: „Quantenphysik an der Schule“, Lautrach 2019
13
CMS
ALICE
LHCb
ATLAS
Der Large Hadron Collider (LHC)
Das ATLAS-Experiment
Durchmesser: 25 m Gesamtlänge: 46 m Gesamtgewicht: 7000 t
- ~120 Mio. Auslesekanäle, aufnahmebereit alle 25 ns
- 40 Mio. Ereignisse pro Sekunde
- 1500 Ereignisse pro Sekunde selektiert
à Speichermedien
15
Heisenberg-Gesellschaft: „Quantenphysik an der Schule“, Lautrach 2019
ATLAS Installation
Oktober 2005 Januar 2007
~ 2.900 Autoren
~ 1.200 Doktorand/inn/en
Erste pp-Kollisionen im Nov. 2009
19
Heisenberg-Gesellschaft: „Quantenphysik an der Schule“, Lautrach 2019
30. März 2010: Kollisionen bei den bis dahin
höchsten Energien von 7 TeV
Since 30. March 2010: collisions at 7 TeV (.... first interesting results appeared soon)
- High energy jets
(scattered quarks, gluons)
- Energy: ~0.5 TeV
21
Heisenberg-Gesellschaft: „Quantenphysik an der Schule“, Lautrach 2019
2010: Well known resonances appeared “online”
• Run 1: 2010 – 2012 √s = 7 / 8 TeV L
int= 28 fb
-1vom LHC geliefert Run 2: 2015 – 2018 √s = 13 TeV L
int= 156 fb
-1vom LHC geliefert
• Ausgezeichnete Leistungsfähigkeit des Beschleunigers;
Das Ziel von 150 fb
-1(in Run 1 + Run 2) wurde klar erreicht
Datennahme am LHC
23
Heisenberg-Gesellschaft: „Quantenphysik an der Schule“, Lautrach 2019
Datennahme am LHC (cont.)
0 10 20 30 40 50 60 70 80
Mean Number of Interactions per Crossing 0
100 200 300 400 500
-1 /0.1]Recorded Luminosity [pb 600
Online, 13 TeV
ATLAS
∫
Ldt=146.9 fb-1> = 13.4 2015: <µ
> = 25.1 2016: <µ
> = 37.8 2017: <µ
> = 36.1 2018: <µ
> = 33.7 Total: <µ
2/19 calibration
100 MeV threshold
1 GeV threshold
5 GeV threshold
Z→ 𝜇𝜇𝜇𝜇 Kandidat mit 65 zusätzlichen rekonstruierten
Wechselwirkungspunkten!
Datennahme in Run 2
In Run 2 (2015 – 2018):
Geliefert: 156 fb
-1Aufgezeichnet: 147 fb
-1(Effizienz 94.2%)
Gut für Analyse: 139 fb
-1(Effizienz 94.6% à hohe Leistungs- fähigkeit der Detektoren)
pp
Ausgezeichnete Leistungsfähigkeit der Experimente ATLAS und CMS
25
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Di-jet event with the highest di-jet invariant mass of m
jj= 8.02 TeV recorded during 2016
Doppelt-differentielle Wirkungsquerschnitte zur Jet-Produktion, in Abhängigkeit von p T und der Rapidität y (Daten aus 2010)
Data werden gut durch NLO QCD-Vorhersagen (NLOJet++) beschrieben
(innerhalb der exp. und theo. Unsicherheiten)
Führende Ordnung
…einige Beiträge der nächst-führenden (NLO) Ordnung
27
Heisenberg-Gesellschaft: „Quantenphysik an der Schule“, Lautrach 2019
Double differential jet production cross sections, as a function of p T and rapidity y (full 2015 data set, √s = 13 TeV)
• Also at the highest energies explored so far, the data are well described by NLO perturbative QCD calculations (NLOJet++)
• Latest comparisons to NNLO predictions (NNLOJet)
[J. Currie, N. Glover, T. Pieres, Phys. Rev. Lett. 118 (2017)]à improved agreement
[GeV]
p
T10
210
3[pb/GeV]y d
Tp /d σ
2d
21
10− 18
10− 15
10− 12
10− 9
10− 6
10− 3
10−
1 103
106
109
1012
ATLAS fb-1
3.2
-1 - nb 81 = 13 TeV, s
=0.4
tR anti-k
uncertainties Systematic
EW corr.
Non-pert. corr. × × NLOJET++ (CT14 PDF)
0) 10
| < 0.5 (× y|
-3) 10
| < 1.0 (× y | 0.5 ≤
-6) 10
| < 1.5 (× y | 1.0 ≤
-9) 10
| < 2.0 (× y | 1.5 ≤
-12) 10
| < 2.5 (× y | 2.0 ≤
-15) 10
| < 3.0 (× y | 2.5 ≤
JHEP 05 (2018) 195
Search for new phenomena in di-jet events
• Publication on 2015+2016 data: 37.0 fb
-1at √s = 13 TeV
• 95% CL exclusion limits: Excited quarks m
q*> 6.0 TeV (5.8 TeV exp.)*
Add. gauge bosons: m
W’> 3.6 TeV (3.7 TeV exp.) Quantum Black Holes: m
BH> 8.9 TeV (8.9 TeV exp.) Contact Interactions: Λ > 13.1 TeV (η
LL= +1)
Λ > 21.8 TeV (η
LL= -1)
*pre-LHC limit on excited quarks from the Tevatron: 0.87 TeV
Phys. Rev. D96 (2017) 052004
29
Heisenberg-Gesellschaft: „Quantenphysik an der Schule“, Lautrach 2019
Search for new phenomena in di-jet events
• Prel. result based on complete Run-2 (2015-2018) dataset: 139 fb
-1at √s = 13 TeV
• 95% CL exclusion limits: Excited quarks 36 fb
-1m
q*> 6.0 TeV (5.8 TeV exp.) 139 fb
-1m
q*> 6.7 TeV (6.4 TeV exp.)
ATLAS-CONF-2019-007
pp
total (2x) inelastic
Jets
dijets incl
pT>125 GeV
nj≥3 pT>25 GeV
nj≥1
nj≥2
pT>100 GeV
W
nj≥2
nj≥3
nj≥5 nj≥1
nj≥6
nj≥7 nj≥4 nj≥0
Z
nj≥0
nj≥7 nj≥6 nj≥4 nj≥3 nj≥2 nj≥1
nj≥5
t¯t
total
nj≥6 nj≥5 nj≥4
nj≥7
nj≥8
t tot.
tZj Wt t-chan
s-chan
VV tot.
WW WZ ZZ
WW WZ ZZ
WW WZ ZZ
H
VH H!bb
total
ggF H!WW
H!ZZ!4`
VBF H!WW
H!γγ H!⌧⌧
WV V
Zγ Wγ
t¯tW tot.
t¯tZ tot.
t¯tH tot.
t¯t Vjj
EWK Zjj
Wjj
WW
Excl.
tot.Z W
WW Z jj
VVjj
EWK W±W±
10
−3 WZ10
−210
−11 10
110
210
310
410
510
610
11σ [pb]
Status: March 2019
ATLAS Preliminary Run 1,2
p
s
= 5,7,8,13TeV
Theory LHC pp p
s= 5TeV Data 0.025fb−1 LHC pp p
s= 7TeV Data 4.5−4.9fb−1 LHC pp p
s= 8TeV Data 20.2−20.3fb−1 LHC pp p
s= 13TeV Data 3.2−79.8fb−1
Standard Model Production Cross Section Measurements
Gewaltige Fortschritte auf theoretischer Seite: (N)NLO QCD und el.schwache Korrekturen
LHC für Theoretiker: “Long and Hard Calculations”
31
Heisenberg-Gesellschaft: „Quantenphysik an der Schule“, Lautrach 2019
TeV ] [ s
4 6 8 10 12 14
[pb] Total production cross section
10
410
510
610
710
810
910
1010
1110
1210
010
110
210
310
410
5→ X
pp Pythia8 (LO)
W
pp → NNLO
* /
γ
→ Z
pp NNLO
t t pp →
NNLO+NNLL
→ tq
pp NLO+NNLL
H
pp → LO ggF)
LHC-XS (N3
→ WW pp × 0.1
NNLO
→ WZ pp× 0.1
NNLO
→ ZZ pp× 0.1
NNLO
→X pp
, Nat. Commun. 2, 463 (2011) b-1
7 TeV, 20 µ
, Phys.Lett. B761 158 (2016) b-1
8 TeV, 500 µ
, Phys. Rev. Lett. 117 182002 (2016) b-1
13 TeV, 60 µ
→W pp
, Eur. Phys. J. C79 (2019) 128 (for Z/W) 5 TeV, 25 pb-1
, Eur. Phys. J. C77 (2017) 367 (for Z/W) 7 TeV, 4.6 fb-1
, JHEP 02, 117 (2017) (for Z) 8 TeV, 20.2 fb-1
, PLB 759 (2016) 601 (for W) 13 TeV, 81 pb-1
, JHEP 02, 117 (2017) (for Z) 13 TeV, 3.2 fb-1
* /γ
→Z pp
t
→t pp
, Eur. Phys. J. C 74:3109 (2014) 7 TeV, 4.6 fb-1
, Eur. Phys. J. C 74:3109 (2014) 8 TeV, 20.3 fb-1
, Phys. Lett. B 761 (2016) 13 TeV, 3.2 fb-1
→tq pp
, PRD 90, 112006 (2014) 7 TeV, 4.6 fb-1
, Eur. Phys. J. C 77 (2017) 531 8 TeV, 20.3 fb-1
, JHEP 1704 (2017) 086 13 TeV, 3.2 fb-1
→H pp
, Eur. Phys. J. C76 (2016) 6 7 TeV, 4.5 fb-1
, Eur. Phys. J. C76 (2016) 6 8 TeV, 20.3 fb-1
, Phys. Lett. B 786 (2018) 114 13 TeV, 36.1 fb-1
→WW pp
, PRD 87, 112001 (2013) 7 TeV, 4.6 fb-1
, JHEP 09 029 (2016) 8 TeV, 20.3 fb-1
, Phys. Lett. B 773 (2017) 354 13 TeV, 3.2 fb-1
→WZ pp
, Eur. Phys. J. C (2012) 72:2173 7 TeV, 4.6 fb-1
, PRD 93, 092004 (2016) 8 TeV, 20.3 fb-1
, arXiv:1902.05759 13 TeV, 36.1 fb-1
→ZZ pp
, JHEP 03, 128 (2013) 7 TeV, 4.6 fb-1
, JHEP 01, 099 (2017) 8 TeV, 20.3 fb-1
, Phys. Rev. D 97 (2018) 032005 13 TeV, 36.1 fb-1
Preliminary ATLAS
Theory
Measurement
Vektorboson-Streuprozesse
EW same-charge WW+jj 6.9σ (4.6σ) obs (exp) ATLAS-CONF-2018-030
EW WZ+jj production 5.6σ (3.3σ) obs (exp)
ATLAS-CONF-2018-033
Was wissen wir heute über das Higgs-Boson?
80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 [GeV]
m
4l20 0 40 60 100 80 120 140 160 180 200 220 240
Events/2.5 GeV
Data
= 125 GeV) Higgs (mH
ZZ*
tXX, VVV t Z+jets, t Uncertainty
ATLAS Preliminary
4l ZZ* → H →
13 TeV, 139 fb-1
Ergebnisse der Suche nach H à γγ und H à ZZ* à 4ℓ bei 13 TeV
• Beeindruckende Signale in diesen Zerfallskanälen (gute Massenauflösung)
(Daten bei 13 TeV, 2015 – 2017 bzw. 2015 – 2018)
• Beobachtung mit einer Signifikanz von > 5σ in beiden Kanälen
ATLAS-CONF-2018-028 ATLAS-CONF-2019-025
500 1000 1500
Sum of Weights / 1.0 GeV
Data
Signal + background Continuum background
Preliminary ATLAS
1
= 13 TeV, 79.8 fb−
s
= 125.09 GeV mH
ln(1+S/B) weighted sum, S = Inclusive
110 120 130 140 150 160
[GeV]
γ
mγ
20
− 0 20 40 60
Data - Cont. Bkg
35
Heisenberg-Gesellschaft: „Quantenphysik an der Schule“, Lautrach 2019
10 20
Sum of Weights / 1.0 GeV
Data
Signal + background Total background Continuum background
Preliminary ATLAS
1 = 13 TeV, 79.8 fb− s
= 125.09 GeV mH
ln(1+S/B) weighted sum, S = H + top
110 120 130 140 150 160
[GeV]
γ
mγ
0 5 10
Data - Cont. Bkg
20 40
Sum of Weights / 1.0 GeV
Data
Signal + background Total background Continuum background
Preliminary ATLAS
1 = 13 TeV, 79.8 fb− s
= 125.09 GeV mH
ln(1+S/B) weighted sum, S = VH
110 120 130 140 150 160
[GeV]
γ
mγ
−2 0 2 4
Data - Cont. Bkg
20 40 60 80
Sum of Weights / 1.0 GeV
Data
Signal + background Total background Continuum background
Preliminary ATLAS
1 = 13 TeV, 79.8 fb− s
= 125.09 GeV mH
ln(1+S/B) weighted sum, S = VBF
110 120 130 140 150 160
[GeV]
γ
mγ
−5 0 5 10
Data - Cont. Bkg
500 1000
Sum of Weights / 1.0 GeV
Data
Signal + background Total background Continuum background
Preliminary ATLAS
1 = 13 TeV, 79.8 fb− s
= 125.09 GeV mH
ln(1+S/B) weighted sum, S = ggF
110 120 130 140 150 160
[GeV]
γ
mγ
0 20
Data - Cont. Bkg
H à γγ Signale für verschiedene Produktionsprozesse
a) untagged categories (expected to be dominated by gluon fusion)
b) VBF categories
(tag-jet configuration, Δη, m
jj)
c) VH categories
(one-lepton, E
Tmiss, low-mass di-jets)
d) ttH categories (lepton, jets, b-jet(s))
ATLAS-CONF-2018-028
a)
d) c)
b)
0 200 400 600 800 1000 1200 1400 1600 1800 2000
Events / 10 GeV
Data Uncertainty HggF HVBF
/Wt
tt WW
γ*
Z/ Mis-Id VV
ATLAS
1
≤ Njet
, ν µ eν WW*→ H→
= 13 TeV, 36.1 fb-1
s
60 80 100 120 140 160 180 200 220 240 [GeV]
mT
0 100 200 300
Data-Bkg.
H à WW* à ℓ ν ℓ ν
• Sehr signifikante Signale in den Verteilungen
ATLAS: Gluon-Fusion 6.3σ (5.2σ erw.) CMS: total 9.1σ (7.1σ erw.)
• Großes Verzweigungsverhältnis, allerdings auch großer Untergrund (kein Massen-peak rekonstruierbar, wegen Neutrinos im Endzustand)
• à Transversale Masse M
T, Invariante Masse der beiden Leptonen m
ℓℓ)
ggF: 6.3 σ (exp: 5.2σ)
Phys. Lett. B789 (2019) 508
VBF-tagged
Phys. Lett. B791 (2019) 96
37
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Wechselwirkung mit Fermionen?
Suche nach H à ττ und H à bb Zerfällen, sowie nach ttH-Produktion
Couplings to quarks and leptons ?
• Search for H à ττ and H à bb decays;
• Challenging signatures due to jets (bb decays) or significant fraction of hadronic tau decays
• Vector boson fusion mode essential for H à ττ decays
• Associated production WH, ZH modes have to be used for H à bb decays
• Exploitation of multivariate analyses
[GeV]
mMMC
0 50 100 150 200 250
Events / 10 GeV
0 50 100 150 200 250 300 350 400 450
Data τ τ (125)→ H
τ τ Z→ Others Fake τ Uncert.
had VBF eτ
had + τ
µ ATLAS Preliminary
= 8 TeV
s Signal Region
L dt = 20.3 fb-1
∫
Z
39
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2018: Beobachtung des Zerfalls H à bb
• Größte Verzweigungsverhältnis (BR~58%)
• Suche über assoziierte Produktion VH, H à bb (V=W/Z)
• Kombination der Z und W Endzustände (2 Leptonen (Z→ℓℓ), 1 Lepton (W→ℓv), und 0 Lepton (Z→vv) )
Kombination mit ATLAS Run-1-Ergebnissen à 5.4σ σ beobachtet (5.5σ σ erwartet)
Phys. Lett. B786 (2018) 59
µ = σ
meas/ σ
SMPhys. Lett. B786 (2018) 59
Suche nach der ttH-Produktion
t
b
W+
νℓ
ℓ+
¯t
b¯ W−
q
¯ q H
τ+
τ−
ℓ+ νℓ
¯ ντ
ντ
τh g
g t
b
W+
νℓ
ℓ+
¯t
¯b W−
ℓ−
¯ νℓ H
W+
W− νℓ
ℓ+
ℓ−
¯ νℓ g
g
t
b
W+
νℓ
ℓ+
¯t
¯b W−
q
¯ q
H Z
Z
ℓ−
ℓ+
q
¯ q g
g
γ
γ
• Direkter Zugang zur Yukawa-Kopplung des Top-Quarks
• Zahlreiche Zerfälle werden betrachtet: Endzustände mit Leptonen, Jets, b-Jets und Photonen
H à bb H à WW* H à τ τ H à ZZ H à γ γ
Multi-Lepton Kanäle (ML)
41
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Phys. Lett. B784 (2018) 173
- Kombination aller Zerfallskanäle à à
Beobachtung der ttH Produktion in beiden Experimenten (2018)
- Gemessene Produktionsraten konsistent mit den SM Erwartungen
2018: Beobachtung der ttH-Produktion
CMS:
(Kombination von Run-1 und Run-2 Daten)
µ = 1.26 ± 0.26
Signifikanz: 5.2σ (beob), 4.2σ (erw.)
Phys. Rev. Lett. 120 (2018) 231801
Hinzunahme der 2018 Daten für H à γγ
arXiv:1806.00425
Higgs-Signal (γγ-Resonanz) in der ttH-Produktion
• Signifikanz: 4.9σ (4.2σ erw.)
• Signalstärke konsistent mit SM-Erwartung:
43
Heisenberg-Gesellschaft: „Quantenphysik an der Schule“, Lautrach 2019
Kopplungen an leichtere Fermionen? H à µµ?
Signalstärke: µ = 0.5 ± 0.7
ATLAS-CONF-2019-028
Higgs-Boson-Kopplungsstärken
Einführung von Skalenfaktoren κ (coupling modifier) für die Stärke der Wechselwirkung des Higgs-
Teilchens mit den SM-Teilchen
Standardtheorie: κ
i= 1.00
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Heisenberg-Gesellschaft: „Quantenphysik an der Schule“, Lautrach 2019
Higgs-Boson-Kopplungsstärken
Bislang stimmen alle gemessenen Eigenschaften des Higgs-Bosons mit den Vorhersagen der Theorie überein (innerhalb der Unsicherheiten)
Zukunft: Reduzierung der Unsicherheiten, seltene Zerfälle, Higgs-Boson Selbstkopplung
vVm Vκ or vFm Fκ
4
10− 3
10− 2
10− 1
10−
1 ATLAS Preliminary
1
= 13 TeV, 24.5 - 79.8 fb−
s
= 72%
pSM
| < 2.5, yH
= 125.09 GeV, | mH
µ
τ b
W Z t SM Higgs boson
Particle mass [GeV]
1
10− 1 10 102
Vκ or Fκ
0.70.80.91.11 1.21.3
Incl. Run-2 Daten (teilweise)
© Hitoshi Murayama, IPMU Tokyo & Berkeley
Suche nach Physik jenseits des Standardmodells
Jedem Teilchen wird ein supersymmetrisches Partnerteilchen zugeordnet
Symmetrie: Materieteilchen ↔ Austauschteilchen
Supersymmetrie (SUSY)
-Eine viel diskutierte Erweiterung der Standardtheorie-
• Supersymmetrische Teilchen zerfallen in vielen Modellen in das Leichteste SUSY Teilchen (LSP);
Dieses ist stabil und wechselwirkt nur schwach à Kandidat für die “Dunkle Materie”
• Vereinheitlichung der Kräfte scheint in einer supersymmetrischen Theorie möglich zu sein
• Kompensation von quadratisch divergenten Quantenkorrekturen
Motivation für Supersymmetrie
χ
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Die Suche nach Supersymmetrie am LHC
• Die Partnerteilchen der Quarks und Gluonen, die sog. Squarks und Gluinos , können am LHC in hohen Raten erzeugt werden
• Sie zerfallen in Kaskaden in das leichteste SUSY-Teilchen
• Dieses verlässt den Detektor ohne Wechselwirkung
⇒ Signatur: Fehlende transversale Energie
(senkrecht zur Strahlachse)
q
p p
g
q
LSP LSP
Standard Prozesse
Beispiel für ein SUSY-Modell
Fehlende Energie (GeV)
Ergebnisse zur Suche nach Supersymmetrie (2015 – 2016)
• Beispiel: Suche nach der Produktion von Squarks und Gluinos
• Daten stimmen mit den Erwartungen aus Prozessen der Standardtheorie gut überein
˜ q
˜ p q
p
˜01 q
˜01 q
˜ g
˜ g p
p
˜
01q
q
˜
01q q
Events / 200 GeV
1 10 102
103
104 ATLAS
=13 TeV, 36.1 fb-1
s
Meff-4j-2200
Data 2015 and 2016 SM Total
W+jets
(+EW) & single top tt
Z+jets Diboson Multi-jet direct, g~
g~
)=(1800, 800)
01
χ∼ , g~
m(
(incl.) [GeV]
meff
1000 1500 2000 2500 3000 3500 4000
Data / MC 00.5
1 1.5 2
meff = skalare Summe der Impulse aller Jets im Endzustand
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Kein Überschuss à Ausschlussgrenzen auf die Massen der SUSY-Teilchen
m(gluino) > ~2.0 TeV (95% CL) für leichte LSPs (χ
0)
Ausschlussgrenzen für Squarks der ersten und zweiten Generation vergleichbar
Allerdings:
- Ausgeschlossener Massenbereich hängt von m
χ0(LSP) ab - Bislang nur einfache Zerfallskaskaden untersucht
- Schwächere Ausschlussgrenzen für Partnerteilchen der 3. Generation (Top-Partner)
˜ g
˜ g p
p
˜
01q
q
˜
01q q
Ergebnisse zur Suche nach Supersymmetrie (2015 – 2016)
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Suche nach Resonanzen in Zwei-Lepton-Endzuständen
(zusätzliche Eichbosonen)
Daten sind in Übereinstimmung mit Erwartungen aus Untergrund von Standardmodellprozessen
à m(Z’) (Sequential SM) > 5.1 TeV (95% C.L.)
Summary of Results on Searches for other BSM physics
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Heisenberg-Gesellschaft: „Quantenphysik an der Schule“, Lautrach 2019
Die nächsten Schritte
We are here!
High-luminosity und
Phase-II Detektorausbau
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Heisenberg-Gesellschaft: „Quantenphysik an der Schule“, Lautrach 2019
© P. Ferreira da Silva at Moriond EW, 2016 !
Year
]
-1Total Integrated Luminosity [fb
0 1 2 3 4
5 ATLAS Online Luminosity s = 13 TeV
Total Delivered: 100 fb
2015 2019 2023 2035
0 500 1000 1500 2000 2500
We are here
We will be going here Possibly up to 4 ab
–12027 2031
Run-3!
Run-4!
Run-5!
HL-LHC!
3000
ered: 29.3 fbrded: 27.1 fb-1-1
Run-2!
Linst
R Lper year Configuration [1034cm 2s 1] hµi [fb 1]
Baseline 5 140 250
Ultimate 7.5 200 >300
HL-LHC:
Erwartete integrierte Luminosität am LHC und HL-LHC
ATLAS Phase-II Upgrade
New Inner Tracking Detector (all silicon tracker, up to |η| =4)
New muon chambers in the inner barrel region
Upgraded Trigger and Data Acquisition System:
- L0: 1 MHz
- Improved High-Level Trigger
Electronics Upgrade : - LAr Calorimeter - Tile Calorimeter - Muon system
Options:
- High granularity timing detector (forward region)
- High-η muon tagger
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Heisenberg-Gesellschaft: „Quantenphysik an der Schule“, Lautrach 2019
Zusammenfassung
• Mit der Inbetriebnahme des LHC hat für die Teilchenphysik eine neue Ära begonnen à Erforschung der TeV Skala;
Ausgezeichnete Leistungsfähigkeit des Beschleunigers und der Experimente
• Test der Standardtheorie bei höchsten Energien, mit zunehmender Präzision
• Higgs Boson:
- Innerhalb der momentanen Unsicherheiten stimmen alle gemessenen Eigenschaften mit den Vorhersagen der Standardtheorie überein;
- Allerdings kann das Higgs-Boson eine Tür zu Neuer Physik öffnen à Präzisionsmessungen
• Bislang keine Hinweise auf Physik jenseits des Standardmodells
• Zukunftsprojekt: HL-LHC
Erforschung des Higgs-Sektors und Fortführung der direkten Suche nach Neuer Physik
pp
total (x2) inelastic
Jets R=0.4 dijets incl.
γ fid.
pT>125 GeV
pT>25 GeV
nj≥1
nj≥2 nj≥3
pT>100 GeV
W fid.
nj≥0
nj≥1
nj≥2
nj≥3
nj≥4
nj≥5
nj≥6
nj≥7
Z fid.
nj≥1
nj≥2
nj≥3
nj≥4
nj≥5
nj≥6
nj≥7 nj≥0
nj≥1
nj≥2
nj≥3
nj≥4
nj≥5
nj≥6
nj≥7
t¯t fid.
total
nj≥4 nj≥5 nj≥6
nj≥7
nj≥8
t tot.
Zt s-chan t-chan
Wt
VV tot.
ZZ WZ WW
ZZ WZ WW
ZZ WZ WW
γγ fid.
H fid.
H→γγ VBF H→WW
ggF H→WW
H→ZZ→4ℓ H→ττ
total
WV fid.
Vγ fid.
Zγ Wγ
t¯tW tot.
t¯tZ tot.
t¯tγ fid.
Wjj
EWK fid.
Zjj
EWK fid.
WW Excl.
tot.
Zγγ fid.
Wγγ fid.
WWγ fid.
Zγjj EWK fid.
VVjj EWK fid.
W±W±
WZ
σ[pb]
10−3 10−2 10−1 1 101 102 103 104 105 106
1011 Theory
LHC pp√ s= 7TeV Data4.5−4.9fb−1 LHC pp√
s= 8TeV Data20.3fb−1
LHC pp√s= 13TeV Data0.08−36.1fb−1
Standard Model Production Cross Section Measurements Status: July 2017 ATLASPreliminary
Run 1,2√s= 7, 8, 13TeV