Physik I - Formelsammlung
von Julian Merkert, Wintersemester 2004/05, Prof. Drexlin
Fehlerrechnung
Mittelwert (Arithmetisches Mittel)xund wahrer Wertxw:
x= 1 n
n
X
i=1
xi xw= lim
n→∞
1 n
n
X
i=1
xi
Standardabweichungσeiner Einzelmessung und σmdes Mittelwertes:
σ= 1
√n−1 v u u t
n
X
i=1
(x−xi)2 σm= 1 pn(n−1)
v u u t
n
X
i=1
(x−xi)2= 1
√n σ
Mittelwert vonnMeÿwerten, die inkIntervallenxi gemessen wurden:
x= 1 n
k
X
i=1
nixi
Normierte Gauÿfunktion:
• σ: Breite der Kurve
• Maximum:xw!
• Vertrauensbereich:xw=x±n·σ
f(x) = 1
√
2πσ2 e−(x−xw)22σ2 Poisson-Verteilung:
x x!e−x Fehlerfortpanzung - Standartabweichung der Funktionf(x, y):
σf = s
σ2x ∂f
∂x 2
+σ2y ∂f
∂y 2
Mittlere quadratische Abweichung (nMesswertex1, ..., xn mit Messwerteny1, ..., yn: χ2=X
(yi−f(xi))2...minimieren!
Formeln zur Bestimmung der Ausgleichsgerade (Regressionsgerade)y=a∗xaus den Messwerten:
a= xy−x y
x2−x2 b=y−ax
Translation eines Massenpunktes
Kinematik Ortsvektor:
~r(t) =
x(t) y(t) z(t)
[Einheit:m]
Geschwindigkeit:~v(t) =d~dtr= ˙~r m s
Beschleunigung:~a(t) = d~dtv = ˙~v= ¨~r m
s2
Dynamik
Impuls (bzw. Bewegungszustand):~p=m~v kgms
Hangabtriebskraft:F~||=m~gsinα
Federkraft (Hook'sches Gesetz):F~F =−k~x k:F ederkonstante⇒ω= qk
m, T = 2πpm k
Gravitationskraft:F~(~r) =−GmMR2 ~r
(NormalkraftN~, HaftreibungskoezientµH, GleitreibungskoezientµG) Haftreibungskraft:fH=µHN~
Gleitreibungskraft:fG=µGN~
Arbeit, Energie und Kraftfelder
Arbeit = Kraft x Weg, die Arbeit ist skalar!
W = Z P2
P1
F d~~ r [N m=J oule]
Leistung:P= dWdt J
s =W att
Im konservativen Kraftfeld gilt (v(~r): Potential):
W = I
F d~~ r= 0 F~(~r) =−∇v~ (~r) =−grad v(~r) rot ~F =∇ ×~ F~ = 0
Kinetische Energie:Ekin=12mv2, W = ∆Ekin Potentielle Energie:Epot=mgh, W = ∆Epot
Systeme von Massenpunkten, Stöÿe
Massenschwerpunkt (CM = centre of mass) (VolumenV, Dichte%= mV):
~rCM = 1 M
X
i
mi~ri= 1 m
Z
~rdm= % m
Z
~ r(~r)dV
Schwertpunktgeschwindigkeit:~vCM =dtd~rCM= M1 P
imi~vi Schwerpunktbeschleunigung:~aCM = dtd~vCM = M1 P
imiai
Gesamtimpuls:P~CM =P
i~pi =M~vCM, im abgeschlossenen System erhalten!
Reduzierte Masse:µ= mm1m2
1+m2
Elastischer Stoÿ: Impuls und Energie erhalten,v1,i+v1,f =v2,i+v2,f
Inelastischer Stoÿ: nur Impulserhaltung. Innere EnergieQ=−12µv2rel
Rotation
RadiusR, Bahngeschwindigkeitv, UmlaufzeitT, Frequenzν, Länge des Kreisbogenss Rotationskinematik
Winkel im Bogenmaÿ:ϕ= Rs h
1 rad=3602π◦i
Winkelgeschwindigkeit:ω= dϕdt =Rv = 2πT = 2πν rad
s
Winkelbeschleunigung:α= dωdt = ˙ϕ= ¨ϕ= aRT (aT: Tangentialbeschleunigung) Zentripetalbeschleunigung:az=ω2R=vR2 ZentripetalkraftFz=maz
Rotationsdynamik
Drehimpuls:L~ =~r×~p=m(~r×~v) =J ~ω h kgms2i
Drehmoment:D~ =dLdt =~r0×F~ =J α h
kgms22 =N mi
(~r0: Kraftarm ⊥F~) Trägheitsmoment:J=PN
i mia2i,⊥=RR
0 a2dm=%RR
0 a2dV =εM R2 (ε= 0. . .1, a: Abstand zur Drehachse) Rotationsenergie:Erot=Rϕ2
ϕ1 D(ϕ)d~~ ϕ=12J ω2
Steiner'scher Satz:JB=JCM+ma2 (a: Abstand der Drehachse in B zu CM) Hebelgesetz: FF12 = rr2
1
Kreisel
Nutation: gemeinsame Bewegung der Figurenachse~cund der momentanen Drehachse~ω um die raumfeste Drehimpul- sachseL~ (z.B. rotationssymm. Kreisel erhält kurzen Stoÿ)
Präzission: Es wirkt ein äuÿeres DrehmomentD~,~List nicht mehr raumfest. Präzissionsfrequenz:ωP = LsinDα= m~J ~g~ωr Bezugssysteme
Intertialsysteme bewegen sich mit konstanter Geschwindigkeit und sind zur Beschreibung physikalischer Gesetze äqui- valent.
Rotierende Bezugssysteme (Geschw. im ruhenden System~v, Geschw. im beschl. System~v0)
~v=~v0+~u=~v0+~ω×~r (~u: Relativgeschwindigkeit⊥~ω,⊥~r) Corioliskraft:F~C= 2m(~v0×~ω)
Zentrifugalkraft:F~Zf =m~ω×(~r×~ω)
Gravitation
Kepler'sche Gesetze
1. Die Planeten bewegen sich auf Ellipsen, in deren einem Brennpunkt die Sonne steht
2. Der Radiusvektor (Fahrstrahl) von der Sonne zum Planeten überstreicht in gleichen Zeiten gleiche Flächen 3. Die Quadrate der Umlaufzeiten der Planeten verhalten sich wie die dritten Potenzen ihrer gröÿten Halbachsen:
T12 T22 = a31
a32 =const
Newton'sches Gravitationsgesetz:F(~~ r) =−GmMr2 ~rˆ
Gravitationspotenzial:Epot=−GmMr , ausgedehnte Körper:dEpot=−Gm dMr
Relativistische Mechanik
Transformationen
InertialsystemS0 bewegt sich mit v =vx relativ zum InertialsystemS. Ortsvektor~r= (x, y, z) mit Geschwindigkeit
~u, Beschleunigung~aund Zeitt(' gemessen inS0).
Galilei Lorentz
x0=x−vt x=x0+vt x0 =γ(x−vt) x=γ(x0+vt0) y0 =y y=y0 y0=y y=y0
z0 =z z=z0 z0 =z z=z0 t0=t t=t0 t0=γ t−vxc2
t=γ
t0+vxc20 u0=u−v u=u0+v u0x= 1−uxv−v
c2ux ux=1+u0xv+v c2u0x
a0 =a a=a0 u0y,z= uy,z
γ(1−cv2ux) uy,z= u
0 y,z
γ(1+cv2u0x)
Zeitdilatation:∆t=γ∆t0
(∆t0 gemessen im Ruhesystem des Objekts,∆tgemessen im System S, in dem sich die Uhr bewegt.) Längenkontraktion (Lorentz-Fitzgerald-Kontraktion):l=γ l0
(l: Eigenlänge im ruhenden Bezugssystem,l0 gemessen im bewegten System) Relativistische Dynamik
Relative Massenzunahme:m(v) =γm0= qm0 1−v2
c2
Relativistischer Impuls:~p=m~v=γm0~v Relativistische Kraft:F~ =m0aγ3cv2~v+m~a Verbindung von Energie und Trägheit:E=mc2 Relativistische kinetische Energie:Ekin=m0c2(γ−1) Gesamtenergie:Etot=Ekin+m0c2=γm0c2
Relativistische Energie-Impuls-Beziehung:Etot2 =p2c2+ m0c22
Schwingungen
AmplitudeA, Phaseϕ, Kreisfrequenz ω20= mk Freier harmonischer Oszillator
Hook'sches Gesetz:F~ =−k~x=mddt22x ⇒ Dierentialgleichung: ddt2x2 +ω20x= 0 Exponential-Ansatz (c, λ∈C):x(t) =ceλt ⇒ λ1,2=±p
−ω20=±i ω0
Darstellungsformen der Bewegungsgleichung:
1. x(t) =ceiω0t+c∗e−iω0t (c=a+ib;a, b∈Raus Anfangsbedingungen) 2. x(t) =|c|[ei(ω0t+ϕ)+e−i(ω0t+ϕ)] (Euler-Darstellung ausc=|c|eiϕ)
3. x(t) =c1cos(ω0t) +c2sin(ω0t) (auseiϕ= cosϕ+isinϕ, c1=c+c∗=|c|2 cosϕ, c2=i(c−c∗) =|c|(−2) sinϕ) 4. x(t) =Acos(ω0t+ϕ)
Schwingungsdauer (Periode):T = 1f =2πω
0
Freier gedämpfter Oszillator
Dierentialgleichung: mddt22x=−kx−bdxdt ⇒ ddt2x2 + 2γdxdt +ω20x= 0 (γ= 2mb : Dämpfungskonstante) Exponential-Ansatz liefert:λ1,2=−γ±p
γ2−ω20
1. Schwache Dämpfung (Schwingfall):ω0> γ ⇒ λ1,2=−γ±iω ω=p ω20−γ2 x(t) =e−γt(ceiωt+c∗e−iωt) =Ae−γtcos(ωt+ϕ) (e−γt: exponentieller Dämpfungsterm)
• Relaxationszeitτ der Energie (beim gedämpften Oszillator nicht erhalten!).
τ= mb = 2γ1 , Etot=E0e−2γt=E0e−τt
• Logarithmisches Dekrement:δ=ln x(t)
x(t+T)
=γT = 2τT
• Gütefaktor Q: 2πQ = Tτ, Q=ωτ (hohe Güte→geringe Dämpfung) 2. Starke Dämpfung (Kriechfall):γ > ω0 (Überdämpfung) ⇒ λ1,2=−γ±p
γ2−ω20=−γ±α (αreell!) x(t) =e−γt[c1eαt+c2e−αt] (Keine Schwingung!)
3. Aperiodischer Grenzfall:γ=ω0 (Entartung) ⇒ λ1=λ2=−γ=−ω0
Modizierter Ansatz:x(t) =c(t)eλt ⇒ x(t) = (c1t+c2)
| {z }
=c(t)
e−γt
Erzwungene Schwingungen
Inhomogene DGL:mddt22x=−kx−bdxdt +F0cosωt ⇒ x¨+ 2γx˙+ω20x=Fm0cosωt
• Homogene DGL: allgemeine LösungA1e−γtcos(ω1t+ϕ1)
• Inhomogene DGL: spezielle LösungA2cos(ωt+ϕ2) (ω: Erregerfrequenz, ω1 Frequenz der freien gedämpften Schwingung)
⇒x(t) =A1e−γtcos(ω1t+ϕ1) +A2cos(ωt+ϕ2) Phasenverschiebungϕ2:tanϕ2=ω−2γω2
0−ω2
AmplitudeA2:A2= F0
m√
(ω20−ω2)2+(2γω)2
Resonanzfrequenz:ωR=p
ω20−2γ2 Schwebung
x(t) = 2acos
ω1−ω2 2 t
| {z }
AmplitudeA(t)
cos
ω1+ω2 2 t
| {z }
harm. Schwingung
(Die harmonische Schwingung hat die 'Mittenfrequenz')
Pendel
Mathematisches Pendel:a⊥=αl= ¨ϕl ⇒ ϕ¨+gl sinϕ= 0 ⇒ ϕ+¨ glϕ= 0 (harmonische Näherung:sinϕ=ϕ) Physikalisches Pendel:ϕ¨+RM gJ ϕ= 0,ω0=
qRM g J
Wellen
Frequenz ν, Wellenlänge λ, Schwingungsperiode T, Kreisfrequenz ω = 2πT , Wellenzahl k = 2πλ, Dichte % = dmV , AmplitudeA, lineare Massendichteµ
• transversale Wellen: Auslenkung⊥Ausbreitung
• longitudinale Wellen: Auslenkung||Ausbreitung
Phasengeschwindigkeit:vP h=λν= ωk bzw.λ=vP hT (Dispersionsrelation) Wellenfunktion:Ψ(z, t) =Asin(ωt−kz) =cei(ωt−kz)=Asinn
ω(t−vz
P h)o Wellengleichung für ebene Wellen: ∂∂z2Ψ2 =v21
P h
∂2Ψ
∂t2
Wellengleichung einer entspannten Saite: ∂∂z2x2 =|Fµ
S|
∂2x
∂t2 (vP h= q|FS|
µ ) Wellengleichung in 3D:∆Ψ =~ v21
P h
∂2~Ψ
∂t2 (Laplace-Operator:∆ = ∂x∂22 +∂y∂22 +∂z∂22) Intensität:I=12% vP hA2ω2
Leistung:P= 12µ vP hA2ω2
Gruppengeschwindigkeit:vG= dωdk =vP h+kdvdkP h =vP h−λdvdλP h Schallwellen
Boltzmann-Konstantek= 1,38·10−23KJ, absolute TemperaturT, Molekülmassem, HörschwelleI0= 10−12mW2
Schallgeschwindigkeit:vS = qkT
m
Lautstärke:LS= 10 logII
0 [dB]
Doppler-Eekt
hin weg
Quelle bewegt sich mituZ λ=λ0−uZT λ=λ0+uZT f =f0 1uZ f =f0 1uZ
Doppler-Verschiebung:∆f =f−f0
Önungswinkel des Mach'schen Kegels:sinβ= vPuh
Feste Körper
Elastische Verformung
Dehnung ∆LL , Spannung FA, ElastizitätsmodulE [mN2], relative Volumenabnahme ∆VV , FlächeA, KraftF Zugkräfte im linearen Bereich: ∆LL = E1 FA
Schermodul:G= ∆L/LF /A =tanF /Aθ [mN2] Kompressionsmodul:K= ∆V /V−∆p Thermische Eigenschaften
Längenänderung: ∆LL =α∆T (α: Längenänderungskoezient) Volumenänderung: ∆VV = 3α∆T
Wärmetransport:
• Wärmeleitung: Energietransport durch Stöÿe, ortsfeste Atome
• Konvektion: Energietransport durch Stotransport
• Strahlung: Energietransport durch elektromagnetische Strahlung Wärmestrom: dQdt = WärmemengeZeiteinheitdtdQ
Temperaturgradient: dTdx = TemperaturänderungdT Längeneinheitdx
Wärmestrom: dQdt =−λAdTdx (λ: thermische Leitfähigkeit[mKW ]
Flüssigkeiten
Pascal'sches Gesetz:p(h) =p0+%F lg h (h: Höhe)
Auftriebskraft = Gewichtskraft der durch den Körper verdrängten Flüssigkeit Hydraulische Presse:F2=F1A2
A1, h2= AA1
2h1