Ausgangslage - eine Ungleichung Datentransformationsmethode - erster Purzelbaum Konstruktive Methode - zweiter Purzelbaum
Gedankenpurzelb¨ aume in der Elektrischen Impedanztomografie
Dr. Andreas Helfrich-Schkarbanenko
Karlsruher Institut f¨ur Technologie (KIT) Institut f¨ur Angewandte und Numerische Mathematik 4
4.Oktober 2012, Treffpunkt AMMO, Bielefeld
Ausgangslage - eine Ungleichung Datentransformationsmethode - erster Purzelbaum Konstruktive Methode - zweiter Purzelbaum
Ausgangslage - eine Ungleichung
Datentransformationsmethode - erster Purzelbaum
Konstruktive Methode - zweiter Purzelbaum
Ausgangslage - eine Ungleichung Datentransformationsmethode - erster Purzelbaum Konstruktive Methode - zweiter Purzelbaum
Ausgangslage - eine Ungleichung Datentransformationsmethode - erster Purzelbaum Konstruktive Methode - zweiter Purzelbaum
Randwertproblem aus der Elektrostatik zur Konduktivit¨atsgleichung
−∇ ·(γ∇u) = 0 in Ω γ∂νu = g auf∂Ω.
−∇n·(γn∇nun) = 0 in Ωn⊂Rn, n= 2,3
Potentialtheorie liefert Fundamentall¨osungen zu
−4nΦn(x) = δn(x), x ∈Rn: Φ2(x) = − 1
2πlnkxk, Φ3(x) = 1 4πkxk.
Ausgangslage - eine Ungleichung Datentransformationsmethode - erster Purzelbaum Konstruktive Methode - zweiter Purzelbaum
Randwertproblem aus der Elektrostatik zur Konduktivit¨atsgleichung
−∇n·(γn∇nun) = 0 in Ωn⊂Rn, n= 2,3
Potentialtheorie liefert Fundamentall¨osungen zu
−4nΦn(x) = δn(x), x ∈Rn: Φ2(x) = − 1
2πlnkxk, Φ3(x) = 1 4πkxk.
Ausgangslage - eine Ungleichung Datentransformationsmethode - erster Purzelbaum Konstruktive Methode - zweiter Purzelbaum
Randwertproblem aus der Elektrostatik zur Konduktivit¨atsgleichung
−∇n·(γn∇nun) = 0 in Ωn⊂Rn, n= 2,3
Potentialtheorie liefert Fundamentall¨osungen zu
−4nΦn(x) = δn(x), x ∈Rn: Φ2(x) = − 1
2πlnkxk, Φ3(x) = 1 4πkxk.
Ausgangslage - eine Ungleichung Datentransformationsmethode - erster Purzelbaum Konstruktive Methode - zweiter Purzelbaum
Ausgangslage - eine Ungleichung Datentransformationsmethode - erster Purzelbaum Konstruktive Methode - zweiter Purzelbaum
Messdaten ˜u3
T[˜u3] = ˜u3u2 u3
2D Algorithmus
2D Algorithmus
3D Algorithmus C
B
A
kF2(γ)[g]−˜u3k kF2(γ)[g]−T[˜u3]k kF3(γ)[g]−˜u3k
Sackgasse Abk¨urzung vonC Standardweg
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Messdaten ˜u3
T[˜u3] = ˜u3u2 u3
2D Algorithmus
2D Algorithmus
3D Algorithmus C
B
A
kF2(γ)[g]−˜u3k kF2(γ)[g]−T[˜u3]k
kF3(γ)[g]−˜u3k
Sackgasse Abk¨urzung vonC
Standardweg
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Messdaten ˜u3
T[˜u3] = ˜u3u2 u3
2D Algorithmus
2D Algorithmus
3D Algorithmus C
B
A
kF2(γ)[g]−u˜3k
kF2(γ)[g]−T[˜u3]k
kF3(γ)[g]−˜u3k Sackgasse
Abk¨urzung vonC
Standardweg
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Messdaten ˜u3
T[˜u3] = ˜u3u2
u3
2D Algorithmus
2D Algorithmus
3D Algorithmus B C
A
kF2(γ)[g]−u˜3k
kF2(γ)[g]−T[˜u3]k
kF3(γ)[g]−˜u3k Sackgasse
Abk¨urzung vonC
Standardweg
Ausgangslage - eine Ungleichung Datentransformationsmethode - erster Purzelbaum Konstruktive Methode - zweiter Purzelbaum
Messdaten ˜u3
T[˜u3] = ˜u3u2
u3
2D Algorithmus 2D Algorithmus 3D Algorithmus B C
A
kF2(γ)[g]−u˜3k
kF2(γ)[g]−T[˜u3]k
kF3(γ)[g]−˜u3k Sackgasse
Abk¨urzung vonC
Standardweg
Ausgangslage - eine Ungleichung Datentransformationsmethode - erster Purzelbaum Konstruktive Methode - zweiter Purzelbaum
Messdaten ˜u3
T[˜u3] = ˜u3u2
u3
2D Algorithmus 2D Algorithmus 3D Algorithmus B C
A
kF2(γ)[g]−u˜3k kF2(γ)[g]−T[˜u3]k kF3(γ)[g]−˜u3k
Sackgasse Abk¨urzung vonC Standardweg
Ausgangslage - eine Ungleichung Datentransformationsmethode - erster Purzelbaum Konstruktive Methode - zweiter Purzelbaum
I Vorteil: 8-9 mal schneller als 3D Algorithmus
I Nachteil: ungenauer als 3D Algorithmus
Ausgangslage - eine Ungleichung Datentransformationsmethode - erster Purzelbaum Konstruktive Methode - zweiter Purzelbaum
I Randwertproblem aus der Elektrostatik zur Konduktivit¨atsgleichung
−∇n·(γn∇nun) = fn in Ωn⊂Rn, n=2,3
I Idee: 2D PDGL an die 3D PDGL anpassen. (Annahme: γn≡1)
−42u2(x) +h(x) = δ2(x), −43u3(x) = δ3(x)
I Einsetzen der Fundamentall¨osung Φ3|R2×{0}in die 1. Gleichung liefert h(x) = 1
2πkxk3.
I Achtung: h∈/H1(Ω2)! D.h. schwache Formulierung ex. nicht.
I F¨ur hinreichend glattef2 isth∗f2∈H1(Ω2). Somit die FEM anwendbar.
I Beachte: hist nicht angepasst anγ2 und∂Ω2.
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I Randwertproblem aus der Elektrostatik zur Konduktivit¨atsgleichung
−∇n·(γn∇nun) = fn in Ωn⊂Rn, n=2,3
I Idee: 2D PDGL an die 3D PDGL anpassen. (Annahme: γn≡1)
−42u2(x) +h(x) = δ2(x), −43u3(x) = δ3(x)
I Einsetzen der Fundamentall¨osung Φ3|R2×{0}in die 1. Gleichung liefert h(x) = 1
2πkxk3.
I Achtung: h∈/H1(Ω2)! D.h. schwache Formulierung ex. nicht.
I F¨ur hinreichend glattef2 isth∗f2∈H1(Ω2). Somit die FEM anwendbar.
I Beachte: hist nicht angepasst anγ2 und∂Ω2.
Ausgangslage - eine Ungleichung Datentransformationsmethode - erster Purzelbaum Konstruktive Methode - zweiter Purzelbaum
I Randwertproblem aus der Elektrostatik zur Konduktivit¨atsgleichung
−∇n·(γn∇nun) = fn in Ωn⊂Rn, n=2,3
I Idee: 2D PDGL an die 3D PDGL anpassen. (Annahme: γn≡1)
−42u2(x) +h(x) = δ2(x), −43u3(x) = δ3(x)
I Einsetzen der Fundamentall¨osung Φ3|R2×{0}in die 1. Gleichung liefert h(x) = 1
2πkxk3.
I Achtung: h∈/H1(Ω2)! D.h. schwache Formulierung ex. nicht.
I F¨ur hinreichend glattef2 isth∗f2∈H1(Ω2). Somit die FEM anwendbar.
I Beachte: hist nicht angepasst anγ2 und∂Ω2.
Ausgangslage - eine Ungleichung Datentransformationsmethode - erster Purzelbaum Konstruktive Methode - zweiter Purzelbaum
I Randwertproblem aus der Elektrostatik zur Konduktivit¨atsgleichung
−∇n·(γn∇nun) = fn in Ωn⊂Rn, n=2,3
I Idee: 2D PDGL an die 3D PDGL anpassen. (Annahme: γn≡1)
−42u2(x) +h(x) = δ2(x), −43u3(x) = δ3(x)
I Einsetzen der Fundamentall¨osung Φ3|R2×{0}in die 1. Gleichung liefert h(x) = 1
2πkxk3.
I Achtung: h∈/H1(Ω2)! D.h. schwache Formulierung ex. nicht.
I F¨ur hinreichend glattef2 isth∗f2∈H1(Ω2). Somit die FEM anwendbar.
I Beachte: hist nicht angepasst anγ2 und∂Ω2.
Ausgangslage - eine Ungleichung Datentransformationsmethode - erster Purzelbaum Konstruktive Methode - zweiter Purzelbaum
I Randwertproblem aus der Elektrostatik zur Konduktivit¨atsgleichung
−∇n·(γn∇nun) = fn in Ωn⊂Rn, n=2,3
I Idee: 2D PDGL an die 3D PDGL anpassen. (Annahme: γn≡1)
−42u2(x) +h(x) = δ2(x), −43u3(x) = δ3(x)
I Einsetzen der Fundamentall¨osung Φ3|R2×{0}in die 1. Gleichung liefert h(x) = 1
2πkxk3.
I Achtung: h∈/H1(Ω2)! D.h. schwache Formulierung ex. nicht.
I F¨ur hinreichend glattef2 isth∗f2∈H1(Ω2). Somit die FEM anwendbar.
I Beachte: hist nicht angepasst anγ2 und∂Ω2.
Ausgangslage - eine Ungleichung Datentransformationsmethode - erster Purzelbaum Konstruktive Methode - zweiter Purzelbaum
I Randwertproblem aus der Elektrostatik zur Konduktivit¨atsgleichung
−∇n·(γn∇nun) = fn in Ωn⊂Rn, n=2,3
I Idee: 2D PDGL an die 3D PDGL anpassen. (Annahme: γn≡1)
−42u2(x) +h(x) = δ2(x), −43u3(x) = δ3(x)
I Einsetzen der Fundamentall¨osung Φ3|R2×{0}in die 1. Gleichung liefert h(x) = 1
2πkxk3.
I Achtung: h∈/H1(Ω2)! D.h. schwache Formulierung ex. nicht.
I F¨ur hinreichend glattef2 isth∗f2∈H1(Ω2). Somit die FEM anwendbar.
I Beachte: hist nicht angepasst anγ2 und∂Ω2.
Ausgangslage - eine Ungleichung Datentransformationsmethode - erster Purzelbaum Konstruktive Methode - zweiter Purzelbaum
Ω2:= [−1,1]×[−1,1], Ω3:= Ω2×[−1,1], f2:=f3|Ω2, γ2≡1, γ3≡1
u2in Ω2 u3 in Ω2× {0} u2hin Ω2
−∇2·(γ2∇2u2) = f2 −∇3·(γ3∇3u3) = f3 −∇2·(γ2∇2uh2)−h∗f2 = f2
Ausgangslage - eine Ungleichung Datentransformationsmethode - erster Purzelbaum Konstruktive Methode - zweiter Purzelbaum
Ausgangslage - eine Ungleichung Datentransformationsmethode - erster Purzelbaum Konstruktive Methode - zweiter Purzelbaum
Beteiligte bei der Datentransformationsmethode:
I Tim Kreutmann, Institut f¨ur Angewandte und Numerische Mathematik 3
I Susanne Schmitt, Institut f¨ur Algebra und Geometrie, AG Inverse Probleme
I Frank Hettlich, Institut f¨ur Algebra und Geometrie, AG Inverse Probleme Beteiligte bei der Konstruktiven Methode:
I Marc Mitschele, Institut f¨ur Analysis
I Sebastian Ritterbusch, Engineering Mathematics and Computing Lab