Tr¨agheitsmoment (2) θ
Physik Praktikum 15. November 2002
0 Zusammenfassung
Beim Versuch geht es darum eine M¨oglichkeit zur experimenteller Bestim- mung des Tr¨agheitsmomentes eines K¨orpers aufzuzeigen.
Im ersten Teil werden die Formeln f¨ ur die rechnerische Bestimmung der Tr¨agheitsmomente f¨ ur einen Balken und eine Scheibe verifiziert.
Der zweite Verusch diennt der experimentellen ¨ Uberpr¨ ufung des Satzes von Steiner (Drehachse wird im untersuchten K¨orper parallel verschoben).
Beim drehen der Drehachse in einem festen Punkt beschreibt der Tr¨agheits- moment einen Ellipsoid. Dies wird f¨ ur den 2-Dimensonalen Fall (Ellipse) experimentell ¨ uberpr¨ uft.
1 Direktionsmoment (D) der Drillachse
θ K = Tr¨agheitsmoment Drillachse und Halterung [kg m 2 ] θ B = Tr¨agheitsmoment eines Balken [kg m 2 ]
T = Schwingungsdauer [s]
D = Direktionsmoment, Richtmoment der Feder [ kg
s 2 ] oder [ kg m s 2 ] ???
Schwingungsdauer
T = 2 ∗ π ω = 2π
s θ
D T 1 = 2π
s θ K + 2θ B
D T 2 = 2π
s θ K + 2θ B + θ S D Tr¨agheitsmoment einer Scheibe
θ S = 1 2 M S R 2 S Direktionsmoment
D = 4π 2 θ S T 1 2 − T 2 2
1
Physik Praktikum 2
2 Satz von Steiner
T = 2π q θ K +2θ D B (mit θ K = 0) f¨ ur verschiedene parallele Verschiebungen der Drehachse (jeweils symmetrisch f¨ ur beide Balken) werden gemessen.
θ verschoben = θ Schwerpunkt + d 2 M
d = Distanz Schwerpunkt Drehaschse M = Gesamtmasse Tr¨agheitsmoment eines Balken (Kanten a, b, c und a parallel Drehachse)
θ B = M b 2 + c 2 12
3 Tr¨ agheitsellipse
ρ = √ 1
θ in Richtung der Drehachse aufgetragen beschreibt einen Ellipsoid.
Experimenteller Beweis 2-Dimensional:
Ellipse:
x 2 a 2 + y 2
b 2 = 1 (mit x = ρ cos(ϕ) y = ρ cos(ϕ) und = 1 − a b 2 2 )
⇒ 1 ρ 2 = 1
b 2 − 2
b 2 cos 2 (ϕ) = θ = T 2 D
4π 2 = CT 2 ⇒ T 2 = A(1 − B cos 2 (ϕ))