Gold-Nanopartikel–DNA-Tweezers

So wie es Energietransfer von einem Donor-Farbstoff auf einen Akzeptor-Farbstoff gibt, gibt es auch strahlungslosen Energietransfer von einem Farbstoff auf ein metallisches Nanoteilchen.

Dieser Transfer birgt interessante Anwendungsm¨oglichkeiten, da der Transfer ¨uber weitere Distanzen stattfindet als dies beim F¨orster-Transfer zwischen zwei Farbstoffen der Fall ist.

DNA-Aktuatoren bieten die M¨oglichkeit, den Abstand zwischen Farbstoff und Nanopartikel und in Zukunft eventuell auch weitere Parameter gezielt zu variieren.

Die Plasmon-Bande bei Gold-Nanopartikeln

Die Plasmon-Bande (engl: plasmon band) bei Gold-Nanopartikeln ist eine breite Absorpti-onsbande im sichtbaren Bereich bei etwa 520 nm. Frei bewegliche Elektronen zeigen eine cha-rakteristische kollektive Oszillationsfrequenz: die Plasmafrequenz. Diese Oszillation f¨uhrt zur Plasmonresonanz-Bande. In diesem Abschnitt wird kurz auf den physikalischen Hintergrund

Abbildung 3.8: Schematische Darstellung des Operationszyklus und des Aufbaus der Au-Nanopartikel–DNA-Tweezers. Das 5 nm große Goldpartikel ist mit ca. 5-6 Streptavidin-Proteinen beschichtet. Jedes Streptavidin hat vier Bindungsstel-len f¨ur das Vitamin Biotin. ¨Uber die starke nichtkovalente Streptavidin-Biotin-Bindung werden DNA-Tweezers mit einer Biotin-Gruppe an einem Ende an die Gold-Nanopartikel angebunden. Durch Zugabe der Treibstoffstr¨ange F und F k¨onnen diese Tweezers geschlossen und wieder ge¨offnet werden.

dieses Absorptionsmaximums eingegangen und die Frage erl¨autert, unter welchen Bedingun-gen es auftritt.

Die Absorption eines Metallnanopartikels l¨asst sich aus seiner dielektrischen Funktion (ω) bestimmen. Eine wesentliche Rolle spielen kollektive Anregungen von Leitungsbandelektro-nen durch Licht in einem bestimmten Bereich des sichtbaren Spektrums. Ein Quant dieser kollektiven Anregung wird als Plasmon bezeichnet. Nach dem Drude-Sommerfeld-Modell [77]

l¨asst sich die dielektrische Funktion ausdr¨ucken durch:

(ω) = 1−ne²/(0m_e)

ω(ω+ iΓ) = 1− ω_p²

ω(ω+ iΓ) (3.5)

ω ist die Kreisfrequenz, n die Anzahl der Leitungsbandelektronen, e die Elementarladung, m_e die effektive Masse eines Elektrons, ₀ die Dielektrizit¨atskonstante des Vakuums, Γ ist die D¨ampfungskonstante, die Streuprozessen Rechnung tr¨agt, undω_p=ne²/(₀m_e) ist die Plasmafrequenz. Nach Aizpurua et al. liegt ein typischer Wert f¨ur die Energie der Plasmafre-quenz von Gold bei etwa ¯hω_p≈8 eV [78].

Experimentell wird der Extinktionsquerschnitt σ_abs(ω) (beschreibt die Dipolabsorption) in einem Medium mit der Dielektrizit¨atskonstantenm bestimmt. Nach der Mie-Theorie gilt in der N¨ahe der unged¨ampften

”Mie-Resonanz“ (ω ≈ω₁ =ω_p/√

1 + 2_m) f¨ur den Extinktions-querschnitt:

σ_abs(ω) =σ₀ 1

(ω−ω₁)²+ (Γ/2)² (3.6)

Dieses Modell beschreibt metallische Nanopartikel gut, die einen Radius gr¨oßer 1.1 nm haben, nur kleinere Nanopartikel k¨onnen nicht mehr wie ein metallischer Festk¨orper behandelt wer-den [79]. Bei kleineren Nanopartikeln kommen dagegen Oberfl¨acheneffekte zum Tragen, wo-durch die D¨ampfungskonstante Γ erweitert werden muss, damit Gleichung3.5weiterhin ver-wendet werden kann. Der zus¨atzliche D¨ampfungsterm Γsurf zeigt eine inverse Proportionalit¨at zum RadiusRdes Nanopartikels, da er dem Verh¨altnis von Oberfl¨achenstreuwahrscheinlichkeit (∝4πR²) zur Gesamtzahl der vorhandenen Streupartner (∝(4/3)πR³) Rechnung tr¨agt. Eine detaillierte Betrachtung f¨uhrt zu [80]:

Γ_surf(R) = v_F

l_∞ + Av_F

R (3.7)

l_∞ ist die mittlere freie Wegl¨ange im Festk¨orper, v_F die Fermi-Geschwindigkeit undAist ein Faktor von etwa 1, der Details des Streuprozesses Rechnung tr¨agt. Somit ist f¨ur sehr klei-ne metallische Nanopartikel aufgrund der Oberfl¨achend¨ampfung die dielektrische Funktion abh¨angig vom Radius des Teilchens und die D¨ampfung steigt, je kleiner das Teilchen wird (siehe Gleichung3.7). Experimentell findet man einen scharfen Abfall der Plasmon-Bande f¨ur Au-Nanopartikel mit Radien im Bereich von 0.95-1.6 nm [81], der durch das Einsetzen von Quanteneffekten erkl¨art wird, die bei Partikeln mit einem Radius<1.5 nm relevant werden und eine leichte Blauverschiebung bewirken. Neben der Abnahme der Intensit¨at der Plasmon-Bande tritt gleichzeitig eine Verbreiterung der Plasmon-Bandbreite auf [82].

Neben den kollektiven Anregungen von Elektronen, die f¨ur das Auftreten der Plasmon-Bande im Absorptionsspektrum verantwortlich sind, spielen auch Anregungen einzelner Elektronen eine Rolle f¨ur die optischen Eigenschaften von Gold-Nanopartikeln. Ursache dieser Einzel-anregungen sind ¨Uberg¨ange einzelner Elektronen von der Obergrenze des 5d-Bandes in die

untersten unbesetzten Niveaus des 6sp-Leitungsbandes. In Absorptionsmessungen zeigen sich diese sogenannten

”Interbandanregungen“ als stetig ansteigender Hintergrund unterhalb ei-ner Wellenl¨ange von etwa 776 nm (entspricht der Eei-nergie der

”Interband¨ubergangskante“ von 1.6 eV) [83]. Interbandanregungen finden in Nanopartikeln mit mehr als zwanzig Goldatomen genauso statt wie in massivem Gold.

Energietransfer zwischen Farbstoff und Goldpartikeln

Eine metallische Oberfl¨ache wirkt auf das elektrische Dipolmoment eines Farbstoffs wie ein Spiegel. Die Wechselwirkung des Dipols mit dem Metall h¨angt neben anderen Faktoren we-sentlich vom Abstand d des Dipols zur Oberfl¨ache ab. Ist der Abstand groß (d > 50 nm),

¨uberwiegt die Interferenz der Dipolstrahlung mit der durch den Spiegel reflektierten Strah-lung. Energietransfer wurde bereits Anfang der 70er Jahre als zus¨atzlicher effektiver Zerfalls-kanal f¨ur angeregte Molek¨ule nahe eines Metallspiegels diskutiert. Chance, Prock und Silbey entwickelten ein Modell f¨ur die Wechselwirkung des Dipols mit Oberfl¨achenplasmonen, nach dem die Abstandsabh¨angigkeit der Transferrate von der Dicke der Metallschicht abh¨angt [84].

Der Dipol liefert einen Wechselwirkungsbeitragβ ∝1/d³ (siehe auch Kapitel 4.2.2). Eine di-cke Metallschicht liefert einen konstanten Beitrag β, eine d¨unne einen Beitrag β ∝ 1/d, so dass die Transferrate im ersten Fallk_T∝1/d³ und im zweiten Fallk_T ∝1/d⁴ist. Persson und Lang bezeichnen in ihrem erweiterten Modell den ersten Fall als Wechselwirkung des Dipols mit dem Volumen und den zweiten als Wechselwirkung mit der Oberfl¨ache [85]. Energietrans-fer tritt bei Abst¨anden im Bereich von etwa 2−30 nm auf [84,85].

Inwieweit die zuvor beschriebenen Modelle den Energietransfer von Farbstoffen auf Metallna-nopartikel zutreffend beschreiben wurde u. a. von Yun et al. untersucht [86]. Sie verwendeten Fluorescein als Farbstoff, ein 1.4 nm Goldpartikel und DNA-Doppelstr¨ange zwischen 15 und 60bp L¨ange als Spacer, die zus¨atzlich durch eine DNA-Methyltransferase um einen Winkel von 128^◦ geknickt werden konnte. Ihre Messergebnisse konnten durch das Persson&Lang-Modell der Wechselwirkung eines Dipols mit einer Metalloberfl¨ache erkl¨art werden, sie fanden eine 1/d⁴-Abh¨angigkeit der strahlungslosen Transferrate.

Dulkeith et al. haben die

”strahlenden“ und die strahlungslosen Ratenkonstanten f¨ur den Farbstoff Lissamin, der sich im Abstand von 1 nm zu einem Goldnanopartikel befindet ge-messen [87]. Bei den einzelnen Messungen werden Goldpartikel zwischen 1–30 nm Radius untersucht. Die gemessene strahlende Ratenkonstante ist f¨ur den Farbstoff hat als Funktion des Partikelradius etwa folgenden Verlauf: in Abwesenheit eines Goldpartikels (R = 0) ist sie am gr¨oßten, f¨ur sehr kleine Radien (1–5 nm) nimmt sie stark ab, anschließend steigt sie erst st¨arker (bis etwaR = 10 nm), anschließend deutlich langsamer oder gar nicht mehr (zu wenig Messdaten). Die strahlungslosen Ratenkonstanten sind in Abwesenheit eines Goldpar-tikels (R= 0) am niedrigsten und steigen danach stark an (1–3 nm), anschließend steigen sie weniger stark an.

Diese Beobachtungen konnten teilweise mit dem Modell von Gersten und Nitzan erkl¨art werden [88]. In sp¨ateren Messungen wurde die Abstandsabh¨angigkeit der Ratenkonstan-ten f¨ur Cy5 und Goldnanopartikel mit 6 nm Radius untersucht [89]. Die L¨ange der DNA-Doppelstrang-Spacer wurde zwischen 2.2 und 16.2 nm variiert. Je gr¨oßer der Abstand, desto h¨oher die strahlende Rate und desto niedriger die strahlungslose Rate. In der N¨ahe des Na-nopartikels wird die Fluoreszenzemission des Farbstoffs also st¨arker ged¨ampft (engl.:

”

quen-ched“), was dadurch erkl¨art wird, dass die Emissionswellenl¨ange von Cy5 im Vergleich zur Plasmonresonanz des Goldnanopartikels rotverschoben ist und durch eine Phasendifferenz zwischen dem Dipol und dem Au-Nanopartikel-Plasmon die strahlende Rate unterdr¨uckt wird [89].

Gueroui und Libchaber haben den Energietransfer zwischen einem Halbleiter-Nanokristall (CdSe/ZnS) und einem 1.4 nm Gold-Nanopartikel in Einzelmolek¨ulmessungen untersucht [90].

Als Spacer diente dsDNA von 5.9–10.7 nm L¨ange. Der Halbleiter-Nanokristall entspricht ei-nem Quantenpunkt (engl. quantum dot) und emittiert im Bereich von 522 nm. Halbleiter-Nanokristalle werden bereits vielfach anstelle von organischen Fluoreszenzfarbstoffen einge-setzt, da sie sehr photostabil sind und sich ihre Wellenl¨ange maßschneidern l¨asst. Die Messun-gen zeiMessun-gen, dass die Emission des Quantendots bei einer Entfernung von 5.9 nm zum Gold-partikel um 83%

”gequencht“ wird, bei weiteren Entfernungen entsprechend weniger. Den Verlauf dieser Quenching-Effizienz kann man sehr gut durch das F¨orster-Abstandsverhalten der Transfereffizienz (f_E = 1/1 + (R/R0)⁶, siehe Kapitel 4.2.2) mit einem F¨orster-Radius R₀ = 7.5 nm beschreiben. Als Erkl¨arung wird in dieser Arbeit vorgeschlagen, dass der kurz-zeitige Dipol des Quantendots einen Dipol in Goldpartikel induziert. Dies steht allerdings im Widerspruch zu der Argumentation von Yun et al. , die f¨ur gleiche Goldnanopartikel eine andere Abstandsabh¨angigkeit finden und diese anders erkl¨aren (siehe oben).

Somit kann man sagen, dass die wesentlichen Eigenschaften beim Energietransfer zwischen Dipolen (Farbstoffen oder Quantendots) und Goldnanopartikeln verstanden sind, aber im Ein-zelfall unterschiedliche Modelle zur Erkl¨arung zu Rate gezogen werden. Deshalb ist weitere Forschung in diesem Bereich erforderlich.

Pr¨aparation der Hybridtweezers

Als Anbindungsform wurde der Nanopartikel an die DNA-Tweezers wurde von uns die tavidin-Biotin-Bindung gew¨ahlt, wobei die Goldpartikel bereits vom Hersteller mit Strep-tavidin beschichtet wurden. StrepStrep-tavidin wurde anfangs aus dem Bakterium Streptomyces avidinii isoliert und ist ein Protein von 52.8 kDa Molekulargewicht, das aus vier gleichen Un-tereinheiten aufgebaut ist. Jede dieser UnUn-tereinheiten bindet mit einer Dissoziationskonstante (siehe Kapitel4.1.1) von ca. 10⁻¹⁴−10⁻¹⁵ mol/l an ein Biotin (Vitamin B7). Diese Bindung ist eine der st¨arksten bekannten nichtkovalenten biologischen Bindungen und findet vielf¨altige Anwendungen in der Forschung wie in der Biotechnologie.

Das erste von uns untersuchte Hybridsystem enthielt Goldpartikel von 5 nm Durchmesser, die mit Streptavidin beschichtet sind (S4188, Sigma). Die Streptavidin-Goldpartikel liegen als kla-re, rote, kolloidale Suspension in 0.01 M Phosphat Buffered Saline (PBS), pH 7.4 vor und ent-halten 0.02% Polyethylenglykol, 20% Glyzerin und 15 mM Natriumazid. Die Partikelgr¨oße va-riiert zwischen 3 – 6 nm, bei einem Variationskoeffizienten (Standardabweichung/Mittelwert) von weniger als 15%, die mittlere Partikelgr¨oße betr¨agt 5 nm. Zur Bestimmung des Absorp-tionsspektrums dieser Streptavidin-Goldpartikel (Abb.5.7in Kapitel 5.2.1) wurde der Puffer als Referenzprobe neu aus den einzelnen Bestandteilen angesetzt.

Aus der vom Hersteller angegebenen und von uns experimentell best¨atigten maximalen Ab-sorption bei 520 nm, A520 = 2.5 OD kann nach Gleichung 3.16 (siehe Kapitel 3.3.3) die Konzentration c bestimmt werden, wenn man den molaren Extinktionskoeffizienten f¨ur die

Streptavidin-Goldpartikel bei dieser Wellenl¨ange₅₂₀ kennt. Dies war bei der Durchf¨uhrung unserer Experimente nicht der Fall. Erst kurz darauf haben wir 2005 eine Publikation von Fan et al. [91] gefunden, in der f¨ur Absorptionsmessungen an Streptavidin-beschichteten Goldpar-tikeln von 10 nm Durchmesser der von Jin et al. f¨ur 13 nm große Goldpartikel ermittelte molare Extinktionskoeffizient520= 2.7×10⁸ M⁻¹cm⁻¹verwendet wurde. F¨ur eine Absch¨atzung un-serer Partikelkonzentration ber¨ucksichtigen wir die unterschiedliche Anzahl der Goldatome bei den unterschiedlich großen Partikeln (n∝V ∝R³) und erhalten:₅₂₀= 1.5×10⁷ M⁻¹cm⁻¹. c=A520/(520d)≈0.17μM f¨ur eine optische Wegl¨ange vond= 1 cm.

Zum Anbinden dieser Nanopartikel an die Tweezers wurde entsprechend der Anleitung des Herstellers verfahren. Die Nanopartikel-Suspension wurde mit dem dort angegebenen Puffer auf 1:5 verd¨unnt, unserer vorhergehenden Absch¨atzung zufolge betr¨agt die Konzentration an Goldpartikeln etwa 34 nM. Die Tweezers wurden wie an anderer Stelle beschrieben hybri-disiert und lagen vor der Anbindung in einer Konzentration von 5 μM vor. Dadurch haben wir also etwa 150 DNA-Tweezers pro Streptavidin-Goldpartikel, was zu einigen ungewollten Effekten f¨uhrt, uns aber zum Zeitpunkt der Experimente nicht bewusst war.

Den Operationszyklus der Goldpartikel-DNA-Hybridtweezers zeigt Abb. 3.8. Die Gold-Na-nopartikel sind von Streptavidin bedeckt (orange), an welches der Biotin-terminierte Strang B-bt binden kann. Aufgrund der Gr¨oßenverh¨altnisse kann man absch¨atzen, dass sich auf einem Goldpartikel dieser Gr¨oße etwa 5−6 Streptavidine befinden. Also k¨onnen an ein Goldpar-tikel maximal etwa 20-24 Tweezers binden. Bei diesen Tweezers fehlt der Akzeptorfarbstoff.

Zwischen den zwei Zust¨anden wird durch st¨ochiometrisches Zugeben der bekannten Treib-stoffstr¨ange F und F umgeschaltet.