• Keine Ergebnisse gefunden

Universit¨at Regensburg Mathematik

N/A
N/A
Protected

Academic year: 2022

Aktie "Universit¨at Regensburg Mathematik"

Copied!
29
0
0

Wird geladen.... (Jetzt Volltext ansehen)

Volltext

(1)

Universit¨ at Regensburg Mathematik

On a Cahn-Hilliard Model for Phase Separation with Elastic Misfit

Harald Garcke

Preprint Nr. 4/2004

(2)

!" #

#!

$ #% !&

#

!!"! !

#! # "!

$ # % #

&'! (! &'! (!

#) $ # !

* +!

, $ - !

! (./

0!-1 ! " *

%!!-$

% $ # $ !

"! ! *

' ! ! Æ!

! ! $

'((' )*)*%)***% )*+*,%-),.%)*/0*%

)*+1*%2..0

% % % #

#!%#

(3)

"! ! ! $!!

$!

!$ ! ! !

& ! 2 1 * ! $ $

! ! $ #

! & ! 2

( ! $ # # ! 3 !

$

4#4

!%

4 Æ

564

4

*7

4

8 ##!

!$

! &)

64

*7

4

/ 4

" $ % %

!$9

8

!! $ )#

4

9

:&'!;(!-"

!

4

9<99

$ = *7

*> ! $ (' !

% $

/ ' #

! < !

' <#

;% !

$

<4

9

(4)

$ *7 ! !

) 4

$ $ ?$ #

! ! ! @'

! 3 ! : )

4

$ $

# ! *7

( ! !

! # #! $

#%

;#) $ % #) ?

! ! <

! "

# ! ) A ? 1

B (!-! C %$!

! &'!;(!

B $ -

# 3 *

# ! D

$-"!

4

6

E

$ 6 ;! $ $ % 6

64

*7

3 !

# % !

#! $ ! $

! * # !

#

!

! *

#!

!

!

! ) 5 F!

)

4

! GH$ E

$ - $- B I

J! C , $# $ $ !

(5)

" ! )

? $ !

64

6

)

,

#! $

"! #! "! !

2 !! !

"! - $ $!

!; !!

4/

$

4

3- !

*

$ ! !!

4

4

"! !

4

#! %

$ !

$

% # ## $

4K

9<

9

>$0H!EDI+!)

# 8 !

#

$ ! J- L!

I EC

4

D

$)4

*7

0

$ I EC E D )

$$!$ #%

+!) "! !$

4

1

! "! !1 $

4 $ ! +!) # !%

(6)

4/

8 D #

$ #

4/ C

)4

$!

$ : ! "! ! 1

4

4

K

"! !)#

"

* ! #!

# # "

4

4

$ !M *7

54

4

*7

4/

$ 5 : !

# ## $ -

4 ! * ! 4 $

4

$ (!

4

:$ # # !

4 K I

4 K9<

9

,

4 / /

4

(7)

* $ !

9

4! !

* !I;$%(.

/ 4/ ' 0!- 1

:!$;+!)

!! $ #

! $ $ !

4 /

4 / E

4

D

$ !! = * $

/4

1

# !

$

5 = 8 $ !

!! !

3 - ;+!) !

! I;1

# ! /

4

0 ! ? ) $ !

A ! =

!

! ! ! ! D

! %

%

;! ! $ # " #!

! $ %

%

64

)

-$

! 49

! !

64

4/

4

3 - !

<

$ !

(8)

' * ! )

< !

) @! < !

;# 0 $ !

! ! !

! ! #

# #! * !

#! ! $ ! !

:

! !

#! E * ! E I;

!$ !

# !

; $

!$!!B(!-!

C # ) ! ! ! ?

$!#" !

" !, $

8 ! ;

$ !$"$

$ # $ ( !

%! ! # Æ!

! " !

$ !

3 $ ) ! & ! 21

D $ # !

! $

<

=

* ! $ #

$ % * ! $ $

# #$

?$- )

$ (!#

$

9<99

9

4/

# %

(9)

* $ ! ) ! !

! 3 $ !

!"#6

:=*7

! $ (' !

: /

:E ! < $

/ *7

:D

*7

*7

*7$!

:D

*7

4

*7

*7

:D

!

)

/ !

*7

6

:DE )

/!

5

*7

9

9

9

9

9

9

:1 !

4

6

$

: ) 4

!

:

: !%

4/

:E # % 5

:C

=*7

! !%

#$

/ 4

( ! ! !

: :! I ,%

! # !

:D ! ! % !;

$ :D

)#

!

9

(10)

5

*7 !

#! # : '

#!

4 / $

$!

4 / #$

$ $ !

;

! ) !

; $

$#% &'(' )"!* C

/N

=*7

/N

=*7

/N

5 <

=

9

64/

/N

=*7

=

4/

4

69<

9

C

/N

=*7

=

*7

64

6 I

/N

=*7

!

/N

=

/N

=

/N

=*7

=

!

/

3#! !!

! ! #

$

4

,

(11)

$

4

$ ! ! :

4

6

/

$#% $! !%

!!

$#% &'&' )+",* !

" # #$ "%

&

" #

! ! $ ) $

! < $

D

E

0! ) ! $

! !

? $ ! !%

:DD

4/

*7

$

*7

! $! ! !

! ! & ) !!

$

?! # Æ / $ <

;!

<

Æ

4

Æ

9

$

Æ

64

Æ

Æ Æ

9

Æ

Æ

? ! $ %

<

Æ

4

Æ

<

4

! ! B (!-! C

) ; $!

$ B (!-! C

<

Æ

!! $ 5

(12)

Æ/Æ

<

Æ

5

$ ) ! !

!$

$ -

- .'&' '

"#

( Æ/Æ

) Æ

Æ

Æ

* " #

+ , / Æ

!

Æ

9

Æ

!

<

Æ

Æ

9 Æ

Æ

Æ

/

( +&

Æ

Æ

+ -

Æ

/N

= /

Æ

Æ

).

/N

=

! Æ

/N

=

Æ -

! !% !

E Æ /Æ

$ - ! (

E $- ! ! )

$(!#

* ) $ (

EE ED $ # #

$ ! $

Æ - Æ

Æ ( EE

=*7

(13)

$ ( ED E1

3 O * ! $

"

Æ

ÆÆ

3

! Æ

ÆÆ

!

#!

Æ

ÆÆ

! !

/N

=*7

$ ! %

$ ) ! ! Æ

ÆÆ

$

# $-

/N

=*7

# $ ! $-

4K9<

9

E

$

<

4

9

9

! 0!

!

Æ

Æ

=

3

Æ

) 4 $

;!$% # 4

9

=

=

$

$ ! ! E $

Æ

Æ

!

;!

Æ

Æ

!

Æ

Æ

$ #

$# Æ

ÆÆ

#

Æ

Æ

9

=

! !

Æ

$

/ #$ 4

: ! # $ % # # ! !

Æ

ÆÆ

- .'.' / Æ

Æ /Æ

<

Æ

Æ

Æ

+&

Æ

Æ

+

-

Æ

)

/N

=

(14)

Æ

4

Æ

Æ

$

Æ

4

Æ

4

<

Æ

Æ

9

Æ

Æ

#!(! Æ

$

@ @$ 8 Æ

!%C$ !

<

Æ

$ #6

Æ

9

Æ

4 D

Æ

6 9<

Æ

Æ

9

Æ

Æ

=*7

=*7

/

? / & ) $ !

#) <

Æ

/ Æ

5 #$

<

Æ

/

<

Æ

Æ

9

<

Æ

Æ

/ Æ

4

<

Æ

Æ

9

<

Æ

Æ

/ Æ

1

8 !%

4/

$ 4/ Æ

!D / - !

) ! ! 1 $ !

<

Æ

/

<

Æ

Æ

<

/ Æ

/ Æ

9

Æ

6 Æ

9

Æ

/ Æ

9

Æ

/ Æ

/ 3 $ ! # !

Æ

/ Æ

F

/

9

/

(15)

! ! $ #! ' $

/

Æ

/ Æ

9 Æ

9 Æ

9

9 Æ

9 Æ

:!:C

Æ

!

)"/!/

"

Æ

"

/4

Æ

9"# Æ

#

Æ

#

# Æ

#

Æ

"=

9 Æ

* # Æ

#

Æ

/ ! Æ

4

# Æ

#

Æ

Æ

$ $

( E # #!

Æ

/ P. !

! $

!

D

* ! $ ! !! $

$6

)!/$#

=

- 0'(' )"1$% "!1%-"2"!34 "!%"#% !"-!* '

=*7

$ / 0

(16)

=*7

*

=*7

64

6 C

+

=*7

! =

=

¼

¢

¢

9

9

4==

$

! #

Q ! ! ! ! & E

& ! 2 1 ! $ -$

* ! Æ! #

! !

$ #

!

(

= %/ !

&

64'*7

'

'

% =

$ % !" ! (

= $

( 4/ =&

/( = ( 4 &

(

>$ $ $ ! C $

4(

$ *7

3!

4(

9(

(

9(

A!

$

(

69

(

6

(

4

(

69

(

6

(

I

:! :D :DE

69

9

6

(

99

(17)

8 ! L!H ! $

! I ) /

!

(

(

9

9

(99

(

9

9

B

(4(9

(

9(

$

(

(

9

(

>$$ JH !!$! #!

' !

(

(

9

9

,

8

(4(9(

$ # ,

9

9

>$$4

!P.;8# !

C !

9

9

?PC$)4

4

* 4

9

# !

$#% 0'(' )"1$% "!1%-"2"!3*'

=*7

$ / 0

$

=*7

*

=*7

64

6 E/

(18)

=*7

!

¢

¢

9

9

4=

$

$(D

$ ! 8 =

(' ! )

= (' !

+ 6 *7 *7 ! ; !

; ! = !

+ *+ !=

$%

& 64 3*7

,

%

4

&

64 3&,

/

& 64 3&,

/

&

64 3&,

4/

6& *7

3 364,

, +,

, 9,

$ ! ) %

/!

&

=

&

*7

R

=

* $$ $!

+ %

!

# ! >$ $ %

6&

*7

6&

*7

#

4Æ 4Æ

* $ 3&

)34

3 3&

/ 3&&

0!PC!) $

(19)

%/ % 3

&

)

, -

),

9

*

, E

4

* 4

9

# $ 3

& %

3

&

6

&

3

&

4

E ' !

&

3

& 4

A (' + &

3

&

3

#

$

!" ! (

= $

( 4/ =

&

3

/( = ( 4 &

3

(

)

E/ $ 4(

$ *7

!

( D $

9

9

%

9

9

%

$ 4

!

8#;P. ! $ !

9

9

%

)

,

%

),

9

*

, E

(20)

2! % $# !

E

&

3

&

4 &

3

& 4 EE

? R

%/ $%

&

3

64&

3

&

&

3

64&

3

&

? EE

&

3

&

4

&

3

! =

&

3

=4

(' ! + !

&

3

=

&

3

=

%

$ $ ! !" !(

= $

( 4/ = &

3

/( = ( 4 &

3

=

(

)

8 ( 4/ $ *7

= JH

! ( 4 / E/ $

4(

$

9

9

%

? EE $ !

&

3

%

./&

3

%

3 8#;P. ! $!

9

9

&

3

(21)

9

9

%

*$#&

3

&

3

#$

E $ ! % ! E

>$ E P C #

! !( D

# ! !

1

! "

Æ

!

Æ

4K Æ

9

0 Æ

Æ

9 Æ

9

Æ

Æ

ED

$ $ % 0 Æ

64

Æ

! Æ

)

4 0 Æ

4

Æ

! Æ / 3

- Æ

$ ! 0 Æ

! $ 0 Æ

Æ

!!

=

3 $ # $- !

!

$ $ 0 Æ

Æ

- 5'(' /

Æ/

Æ

0 Æ

Æ

( 1/ $ %

0 Æ

40 Æ

0 Æ

$0 Æ

%'0 Æ

'0 Æ

!!

*7 ? 1/ ! 0 Æ

" '

! 0 Æ

" / $ %

!

0 Æ

$ ! 0 Æ

*7/ $ # 0 Æ

*7

"/

$-! !

Æ

Æ

4

Æ

69

0 Æ

Æ

E1

9 Æ

9

Æ

Æ

(22)

$

/N

=*7

=

*7 8#

( E Æ

/N

 

= E

/N

= 2

4

=

4 3 !

! ! D

Æ

/N

= 3 !

D !

E

Æ

Æ

/N

= !

/N

=*7

 

=

*7

$ E1

3 E1 $ !

4

0 Æ

Æ

$ 1 / $ 1

0 Æ

! 3

Æ

0

Æ

Æ

4 E

Æ

0

Æ

Æ

9

0 Æ

Æ

0 Æ

Æ

0

Æ

Æ

9

Æ

0 Æ

Æ

9

Æ

Æ

0 Æ

Æ

?! $#

0 Æ

Æ

0 Æ

Æ

0

Æ

Æ

4

0 Æ

Æ

0

Æ

Æ

0 Æ

Æ

4

0 Æ

Æ

0

Æ

Æ

0 Æ

Æ

9

0 Æ

Æ

0

Æ

Æ

0 Æ

Æ

4

0 Æ

Æ

0

Æ

Æ

0 Æ

Æ

0

Æ

Æ

/

0 Æ

0 Æ

(23)

F 0 Æ

/ $ ! %

E ;# E

0 Æ

Æ

0

Æ

Æ

0 Æ

Æ

0

Æ

Æ

Æ

0

Æ

Æ

Æ

0 Æ

Æ

Æ

Æ

0 Æ

Æ

)

0

Æ

Æ

Æ

9 Æ

9

Æ

Æ

)

0

Æ

Æ

 

P " 6 ! D

(E(EE !Q

L! # ) /

!

0 Æ

Æ

0

Æ

Æ

0 Æ

Æ

0

Æ

EC

)

0

Æ

Æ

 

9

2#

Æ

4$ #

Æ

)

Æ

(24)

F 0 0

!

L!H ! $ !

0 Æ

Æ

0

Æ

Æ

0 Æ

Æ

0

Æ

)

0

Æ

Æ

0

Æ

0

Æ

Æ

0

Æ

)

0

Æ

Æ

0 Æ

0

Æ

Æ

0

Æ

Æ

0

Æ

90

Æ

)

0 Æ

Æ

0 Æ

0

Æ

Æ

0 Æ

Æ

0

Æ

90 Æ

)

0

Æ

Æ

* Æ

0 Æ

4 0

$ !

Æ $ EC $ #

)

0

Æ

Æ

)

0

Æ

Æ

 

9

8 14

! # !

3 $

(E(EE#;

$ $-

! !

Æ

4K Æ

Æ

Æ

4/

! ! #

Æ

Æ

Æ

$

*

Æ

4K Æ

9

0 Æ

Æ

9 Æ

9

Æ

Æ

EI

B) 0 Æ

Æ

! !

) )

( ! $ 0 Æ

Æ

# #$ 0

/ #$ F # Æ

(25)

Æ 0

Æ

Æ

Æ

0

Æ

Æ

>) $ #

Æ 0

Æ

Æ

4

0

Æ

Æ

4

/

$

E,

#$ ? $ - =

$

Æ

Æ

4

/ 8 0 Æ

4

Æ

4

4 0 Æ $

0 Æ

Æ

0

>$! =

!

Æ

Æ

4

/ $ Æ !

0 Æ

Æ

0)

Æ

Æ

# Æ ' $ #

E, FE, ( 1 $

/ #$

0

0 Æ

Æ

0

#$

8 $! $ GH

0 Æ

Æ

0

=

! $- ! EI

C

* $ -$ ! ! )

$#% 7'(' )8#%9",-2"!3*1 =+ +

1- +

/

6

3

64

=*7

4 /

4

64

=*7

*7

)

*7

49

(26)

=*7

4/

/

6

3

: ! ) T C

3 # 8#;P. !

$ 8# P.

% 3 $ !

# 8#;P. ! ! !

$#% 7'&' )##2:#"-%; ",-2"!3*

3

3

£

£

./4

3

4 *7

3

4

4

./4 4

3! $ !

444

64

'

/'

*

$ < 4 *

*

/ *

*

: !

!

8#;P. !

!

!

£

£

!

D/

!

4

$%) $4

! ! 4*7

>$ 4 44

3

4

$ %

!343*

,

*

,

34

!34*

3*

,

*

,

D

!3

*

3*

,

*

,

(27)

# D/ !

! 4

3 $

3

3

£

*

*

£

*

3

*

*

8

44*

*

*

./4 $

%# #"!"# 7'(' 1 & *7

+ + )

&

) / ' - /

*

& 1 * /

)

'-

)'

9

*

'

& %/ %

&

)

& 295 5 /

)

'

)

'

9

*

'

& % / &

&

5 - 1

? $-& !D

& ! 2 1

3'4

!5

6%-.7'((*8%##.*-9.2-

3.4

!

$6+5% '07'((08%##.*-9.2-

3)4

%#:%

;%'0*7.,,.8%##1290*

314 % " #

# % + ;%<.27'(*28%##.*29

.0-

3*4

# !+;=% ))7'(-.8%##

.2-9)',

(28)

6 6 ; ;!% +> 78%

$ = 5 6% < 22% /?<%

/%##)*9-)

3-4 !"## '

%=>/.*0

@&/%;#'(*7'(('8

324 %( ! ;=6%.

7'(0'8%##2(9'1,

3(4 $% ""$%

%+=;%(**A07'(((8%##'1.(9

'*,)

3',4 % )

%!7.,,,8

3''4 %B % ; =

!7##8

3'.4 !&#' ($%

* "+ !$

>/% )7.,,'8%##','9''2

3')4 )% $

++

! 6%'),7'(-)8%##.0*9.--

3'14 !*#% +

! 6 =% ;@&;%

7'(2)8

3'*4 !*# !%,

%+?6%)''A)'.7'(-(8%

'1*9'0(

3'04 $ !

6)27'((,8%##'1,*9'1'.

3'-4 +# %

!>C & %27'(008%##.-,(9.-'-

=&;=27'(008%##.'0)

3'24 + ,#)-' !

$6%7'(2-8

3'(4 "

-

% $

% 6%.07'(-28%##'*-(9'*2(

3.,4 "

-

% $ ' '

! 6%),7'(2.8%##'2)*9'21*

3.'4 " ")# #%'

+ %6%107'((28%

##.'')9.'),

3..4 ./0%$%*

+ &6 =##%27'((28%##(0*9(2*

3.)4 " %)% , + #! ; & )-

7'()'8%##1,*91.0

3.14 " %)% , + ##! ;& )2

7'()'8%##..0*9..-(

(29)

%+;=+#%*27'(2(8%##),0*9),02

3.04 / $

+ 1-2!<

D%<'%7'2()8% !+=%

+=;%.,7'(-(8%##'(-9.11

3.-4 1%3" #4%=#%

59E%/%!7'(228

Referenzen

ÄHNLICHE DOKUMENTE

For infinite fields K, the answer to the first (and hence also to the second) question was given by Geramita, Maroscia and Roberts ([GMR, sections 1 and 3]).. r X has the

If H is a closed subgroup of G with rk(H) = rk(G), then one may assume that its Lie algebra h contains t, so the system of roots R(g) is the disjoint union of the root system R(h)

Building on this earlier work, it is the aim of this paper to introduce fully discrete, fully implicit finite element approximations of (1.8a,b), (1.9) that are unconditionally

Phase field model, Navier-Stokes equation, vesicle membrane, fluid interfaces, bending elastic energy, convection, dissipation inequality, momentum equation, second law

Key words: Two-phase flow, free boundary value problems, diffuse interface model, mixtures of viscous fluids, Cahn-Hilliard equation, inhomogeneous Navier-Stokes

Only recently Abels, Garcke and Gr¨ un, see [AGG11] derived a thermodynamically consistent diffuse interface model for two phase flow with different densities... Mathematically,

The hypersurfaces will have mean curvature zero, so that we can determine a characteristic behaviour concerning the linearized stability for a related geometric problem, the so

The equivariant Yamabe problem an be for- mulated as follows: in the onformal lass of g , there exists a G− invariant.. metri with onstant