THET!S-lnversionen

Die Verarbeitung der Tomographiedaten und Methodik der Laufzeitinversionen wurde bereits in Abschnitt 1.4 erklärt. Insgesamt beschränken sich die hier vorgestellten Ar-brit.en auf Inversion der Daten von einzelnen Gerätepaaren, d.h. auf die Vertikalschnitte

'"k('ine Erlaubnis <lPr Rf.'f'clerf'i und dNI Außenministeriums, in df'r spanischen \Virtschaftszone zu arbeiten

mt.lang dn Verbindungslinien zwischen jeweils zwei Vernnkernngen. Gesurht wircl damit die horizontal gernittelt,• Schichtung in verschif'flenen Schnitten d11rd1 da.s KonvPktions-gebiet.. Prinzipiell erlaubt clie gleich" Methodik auch, volle drei-dimension<lle lnvrrsionen cler Tempernturstrnktur in dem g<lnzen Volumen durchzuführen (GAILLARD et al. 1994).

D;izu werden neben clen vertikalen EOFs noch horizontale F11nktionen, e.g. Fo11rierrnoden, beniitigt., um da..s volle räumliche Feld darzustellen. Interpretation und Verifikation solcher Ergebnisse sind jedoch schwierig, da selbst bei idealen Messungen nur eine Untermenge der horizontalen Fouriermoden bestimmt werden kann. Hinzu kommt, daß sich Fehler z.B.

in der Uhrenkorrektur oder der Verankerungsposition fälschlicherweise auf die räumliche Struktur des invertierten Schichtungsfeldes verteilen können.¹⁷

Obwohl man in der Regel an der Temperaturschichtung interessiert ist, kann akustische Tomographie direkt nur die Schallgeschwindigkeit bestimmen. Meistens gibt es jedoch eine enge Beziehung zur Temperatur, so daß einfach ein linearer Zusammenhang angenommen werden kann. Aus allen THETIS CTD-Daten ergab sich eine Regression zwischen po-tentieller Temperatur IJ und Schallgeschwindigkeit c von IJ' = <! /3.35, mit einem Fehler in(} von 0.02°C, wobei IJ',c' die Abweichungen von einem vertikal durchmischten Gebiet mit den Eigenschaften des Tiefenwassers sind (12.78°C). Je nach Notwendigkeit, läßt sich eine solche Beziehung auch tiefenabhängig anwenden. Im Extremfall, wenn der Salzge-halt einen wesentlichen Einfluß auf die Schallgeschwindigkeit hat, läßt sich die Methode der Mehrparameter-EOF benutzen {FUKUMORI und WUNSCH 1991). Hierbei werden ge-trennte Schallgeschwindigkeitsmoden aus Temperatur und Salzgehalt bestimmt, bei der Inversion aber die Korrelation von T und S berücksichtigt. Die effektive Zahl der Freiheits-grade ist dann höher als bei einer reinen Temperaturinversion aber durch die Korrelation kleiner als da..s Zweifache.

Einen guten Eindruck von der Art der Inversionsergebnisse gibt das Beispiel in Abbil-dung 2.11. Dort ist der berechnete horizontale Mittelwert der {potentiellen) Temperatur zwischen Verankerungen T3 und T6 ( südlicher Teil des Konvektionsgebietes) abhängig von Tiefe und Zeit konturiert. Die Abbildung illustriert auch gut die saisonale Abfolge rler Schichtungsänderungen. Im Dezember und Januar ist während der gesamten Zeit das Temperaturmaximum des Levantinischen Zwischenwa..ssers (LIW) deutlich zu sehen, mit Maximalwerten von 13.2 - 13.3°C in etwa 300m Tiefe. Die Oberflächenschicht ist anfäng-lich noch wärmer, da die sommeranfäng-liche Deckschicht mit Oberflächentemperaturen von bis zu 22°zu dem Zeitpunkt noch nicht ganz abgebaut ist. Im Laufe des Januars wird diese Schicht dann (mit einigen Fluktuationen) auf Temperaturen gekühlt, die sogar unter den tieferliegenden Werten sind. Gegen Ende Januar scheint die vertikale Vermischung auch da..s LIW zu erreichen. Während der Datenlücke zeigen unsere Schiffsbeobachtungen und verankerten Sensoren tiefe Konvektion vom 18.-24.Februar (SCHOTT et al. 1994), die zu vertikaler Vermischung bis in Tiefen von l 700m führt. In dem Tomographiebild sieht man

17Läßt man da.e;rgrn dif" Inversion diN.e \"ariahlf'n mithf'Stimrnen, kann sich in dieRf"n auch umgekehrt Ozranvariabilität wiederfindrn (CoRNUEl.LE 1985).

.§.

G)

'a;

i=

0

500

1000

1500 15.Dez

12.7

1.Jan 12.8 12.9

15.Jan 1.Feb 15.Feb 1.Mär 15.Mär 1.Apr

- - -

-13 13.1 13.2 13.3 13.4 13.5 13.6 potentielle Temperatur [°CJ

Abbildung 2.11: Farbkonturplot der THETJS Tomographie-Inversionen für die mittlere potentielle Temperatur zwischen dem Verankerungspaar T6-T3. Deutlich sichtbar ist das Maximum des LIW in etwa 300m Tiefe, sowie die

winter-liche Abkühlung der Deckschicht. Nach der Konvektion (Datenlücke) ist die Wassersäule homogenisiert.

deutlich, daß während der darauf folgenden Wochen das LIW verschwunden ist. Im diesem südlichen Teil der Region erscheint das LIW dann im Laufe der März- und Aprilwochen allmählich wieder.

Es ist instruktiv, die Tomographie-Inversionen mit CTD-Daten zu vergleichen. Einerseits werden dadurch die komplementären Aspekte dieser Methoden deutlich, andererseits gibt

<lies einen nützlichen Test und Eindruck der Genauigkeit der Tomographieinversionen. Auf Grund der so unterschiedlichen Natur der Daten ist ein detaillierter Vergleich allerdings a priori schon ausgeschlossen. Die Tomographiedaten liefern kontinuierliche Messungen, die räumlich ein großes Gebiet erfä."8en (horiwntal integriert), allerdings ist die vertikale Auflösung in der Regel relativ beschränkt, wa.c; sich beim Gebrauch von Moden durch gPglättete Vertikalprofile amidrückt. CTD-Profile sind dagegen von sehr hoher absoluter Genauigkeit und vertikaler Auflösung, können aber nur zu wenigen Zeiten (wenn ein Schiff vorhanden ist) und an einzrlnen Punkten in der zu untersuchenden Region durchgeführt

werden. In TIIETIS gibt ffi von vier CTD-Aufnahmen in dem Gebiet ausreichend viele l\l!'Sstmgen, um zwischen einigen Tomographieverankerungen mehrere Temperaturprofile mitteln zu können. Diffie horizontalen Mittel werden mit den Tomographieergebnissen für einige Zeitpunkte und Gerätepaare verglichen. In manchen Fällnp wurden dafür auch XCTD- und XBT-Daten mit herangezogen ¹⁸.

Abbildung 2.12 zeigt eine saisonale Sequenz von Vertikalprofilen der potentiellen Tempera-tur. In jedem Bild ist eine Tomographie-Inversion mit einzelnen CTD-Profilen verglichen, die entlang der Linie zwischen den jeweiligen Verankerungen lagen. Man erkennt, daß die Tomographiedaten die vertikale Temperaturstruktur in der Regel gut wiedergeben.

Obwohl Cl! nicht prüfbar ist, ob die Tomographie den Mittelwert richtig bffitimmt, ist ersichtlich, daß die Inversion stets innerhalb del! Wertebereichffi der CTD-Daten verläuft (mit Ausnahme der feinen Strukturen und Stufen, die auf Grund der Modenglättung nicht reproduzierbar sind).

Eine quantitative und für spätere Anwendungen nützlichere Darstellung ist in Abbil-dung 2.13 gezeigt. Hier wurde die mittlere Temperatur über drei verschiedene Schichten gebildet, und zwar für die Oberflächenschicht 0-150m, die LIW-Schicht 150-500m und die gesamten oberen lOOOm. Damit ergeben sich aus den Inversionen für jedes Gerätepaar drei Zeitreihen. Für die zwei Paare mit der besten Zeitabdeckung sind diese in Abbildung 2.13 reproduziert. Zum Vergleich wurden nun die gleichen Schichtmittelwerte aus CTD-Daten gebildet, und zwar zu Zeitpunkten, zu denen zwischen den jeweiligen Verankerungen min-destens 2 Temperaturprofile vorlagen, über die dann auch horizontal gemittelt werden konnte. Diese Werte sind durch Symbole in den Zeitserien markiert. Insgesamt ergibt sich eine gute Ubereinstimmung, besonders in der Schicht bis lOOOm, in der kleinskalige Varia-bilität aus der Oberflächenschicht relativ wenig beiträgt. Markiert sind in der Abbildung auch die geschätzten Fehler der Inversion, die sich aus den erwarteten Laufzeitfehlern von 3 - 5ms ergeben. Man sieht, daß die Abweichungen ungefähr die erwartete Größenord-nung haben. Die hier gezeigten Schichtmittel sind robustere und genauere Ergebnisse ala Temperaturinversionen für einzelne Tiefen (siehe Fehlerbalken in Abbildung 2.12). Dies ist insbesondere nahe der Oberfläche der Fall, da die flachsten Strahlen die gesamten obe-ren 150m abtasten und daher wenig Auflösung innerhalb dieser Schicht haben. Für die in Abbildung 2.13 gezeigte vertikale Mittelung wurden die Schichten so gewählt, daß die Mittelwerte gerade die Größen sind, die für spätere Analysen und Interpretationen benutzt werden.

18Ein neues Modell der XCTD-Sonden wurd•o während THETIS und THETIS-2 getestet. Sie erfüll-ten die Herstellerangaben bzgl. Genauigkeit und stellerfüll-ten sich als nfitzlich für unsere Arbeiten heraus

(ALBEROLA et al. 1994).

0

=

500

I

,_

18./19. Dez 9.-11. Jan

1500

ca ca

2000

12.8 13 13.2 13.4 13.8 13.8 12.7 12.8 12.9 13 13. t 13.2 13.3 13.4 0

500

I

~ 29. Feb

(1. MAr) 1500

ca ca

2000

12.7 12.8 12.9 13 13.1 13.2 13.3 13.4 12.7 12.8 12.9 13 13.1 13.2 13.3 13.4 0

500

I

~ _{2. MAr 7J8. Mir}

1500

[E ca

2000

12.7 12.8 12.9 13 13.1 13.2 13.3 13.4 12.7 12.8 12.9 13 13.1 13.2 13.3 13.4 polentlelle Temperatur rcJ potentielle Temperatur ("C)

Abbildung 2.12: Saisonale Folge von Temperaturprofilen ans Tomographieinversionen (dick}, jeweils verglichen mit einzelnen CTD Profilen entlang des Schall-weges (dünn). Das Bild links unten enthält auch die Fehlerintervalle. (Die Kurven wurden nicht individuell angepaßt. Nur eine konstante Verschie-bung für sämtliche Inversionen eines Gerätepaares war frei zu bestimmen, die der unbekannten absoluten Entfernung entspricht).

IB

Abbildung 2. 13: Zeitserien der über drei Schichten gemittelten potentiellen Temperatur (oben: 0-150m, Mitte: 150-SOOm, unten: 0-lOOOm), links für das Paar T6-T3, rechts für T6-T5. Die Tomographieinversionen und deren Feh-lerintervalle sind die dicken und gepunkteten Linien. Wenn entlang des Schallweges mindesten 2 CTD-Stationen lagen, wurde zum Vergleich de-ren Mittelwert für die gleichen Größen berechnet (Kreise).