Theoretische Berechnung Theoretische Berechnung
von EPR
von EPR - - Parametern Parametern
Hauptseminar SS 2008 von André Konopka
Ü Ü bersicht bersicht
y Was ist EPR?
y Elemente relativistischer Quantenmechanik
y Berechnung des g-Tensors
y Berechnung der Hyperfein-Wechselwirkung
y Zusammenfassung
2
17.07.2008 Übersicht
Was ist EPR?
Was ist EPR?
Elektron Paramagnetische Resonanz
17.07.2008 3
y
Aufspaltung der Energieniveaus durch (externe) Magnetfelder
y
Spinsystem im Grundzustand (tiefe Temperaturen)
y
Resonante Absorption elektromagnetischer Strahlung (z.B. Mikrowellen)
Was ist EPR?
17.07.2008 4
Einfaches EPR
Einfaches EPR - - Spektrum Spektrum
∑
=+
=
Ni
i i
B
B g S I A S
H
1
ˆ ˆ
ˆ G G
G G µ
Spin-Hamilton- Operator
Parameter:
y
g-Tensor
y
Hyperfein-WW
Was ist EPR?
17.07.2008 5
komplexeres EPR
komplexeres EPR - - Spektrum Spektrum
Was ist EPR?
Drei (doppel-) Linien
Eine weitere Linie
Woher kommt welche Linie ?
Greulich-Weber, Zur Struktur von Punktdefekte in SiC
17.07.2008 6
Gesucht ist der Zusammenhang zur Gesucht ist der Zusammenhang zur
mikroskopischen Struktur mikroskopischen Struktur
Was ist EPR?
Drei verschieden Einbauplätze für N in SiC lassen sich identifizieren
yZwei quasi-kubische (k1&k2)
yEin hexagonaler (h)
Stickstoff auf k1&k2 liefert die 3 (Doppel-)Linien mit großer Aufspaltung und Stickstoff auf h die zusätzliche Linie
Greulich-Weber, Zur Struktur von Punktdefekte in SiC
Elemente relativistischer QM Elemente relativistischer QM
17.07.2008 Elemente relativistischer QM 7
Notwendigkeit einer relativistischen Beschreibung, da viele
Effekte die EPR beeinflussen relativistischer Natur sind
y
Wechselwirkung der Elektronen mit Kernen auch in Kernnähe wichtig
y
Spin-Bahn-Kopplung spielt entscheidende Rolle
17.07.2008 8
Relativistische Grundgleichung ist Dirac Relativistische Grundgleichung ist Dirac- -
Gleichung Gleichung
{ + + } Ψ
∂ = Ψ
∂ c mc V
i = t α G π G β
2c A p
Ge
G G = −π
mit (Minimale Kopplung)
⎟⎟⎠
⎜⎜ ⎞
⎝
= ⎛
⎟⎟
⎟⎟
⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎜⎜
⎜
⎝
⎛
Ψ Ψ Ψ Ψ
=
⎟⎟ Ψ
⎠
⎜⎜ ⎞
⎝
⎛
= −
⎟⎟⎠
⎜⎜ ⎞
⎝
= ⎛
S L i
i
i E
E
φ β φ
σ α σ
4 3 2 1
2
2 ,
0 , 0
0 0
1
2
2) 1 (
) ( 2 mit
) (
−
⎥⎦ ⎤
⎢⎣ ⎡ + −
⋅ =
= mc
r V r E
mc S r
S
LS
G G G
G G
π φ φ σ
Kopplung groß &
kleine Komponete
Elemente relativistischer QM
17.07.2008 9
Relativistische und nicht
Relativistische und nicht - - relativistische relativistische Elektronendichte f
Elektronendichte f ü ü r des 1s- r des 1s - Orbital Orbital
Elemente relativistischer QM
Berechnung des g
Berechnung des g - - Tensors Tensors
17.07.2008 Was ist EPR? 10
Nach Foult-Wouthuysen-Transformation erhält man
( ) σ ( ) σ ( π )
µ σ
G G G G G G G GG G
×
⋅ +
×
∇ +
⋅
∇ +
⋅ +
⎟⎠
⎜ ⎞
⎝⎛ −
=
E
c m E e
c m E ic
c m B e
m g c A p e
H
e B 2 2 2 2 2 22
4 8
8 2
2
i j
ij
S B
g H
∂
∂
= ∂ 2
2α ∑ ∫
±
=
⎟⎟ ⎠
⎜⎜ ⎞
⎝
⎛
∂
× ∂
∇
=
1
)
3, (
2
σσ σ
α σ
r B d
B r V j
g S
i j eff
so ij
G G
G
Berechnung der Hyperfein
Berechnung der Hyperfein - - WW WW
17.07.2008 Berechnung der Hyperfein-WW 11 Kerne können magnetisches Moment haben
µ G
I= g
Nµ
NI G
Zusätzliche radialsymetrische B-Felder (bzw. Vektorpotentiale)
⎟ ⎠
⎜ ⎞
⎝
∇ ⎛
×
−
=
×
∇
= r r
r
A
I I1
)
( µ µ G
G G G
) ( )
( )
( r A r A r
A K G K G K
=
=
Störungsrechnung 1.Ordnung
17.07.2008 12
Dirac-Gleichung und H1 als Störung
( )
⎭ ⎬
⎫
⎩ ⎨
⎧ ⎟ −
⎠
⎜ ⎞
⎝ ⎛ −
=
Dπ G A G H
Dπ G c
H e H
1Ψ
⋅ Ψ
−
=
∆ E
HFe G A G α
Berechnung der Hyperfein-WW Da Dirac-Gleichung linear in
p G ,
( )
{ }
A
e mc
c e
mc c A
c e c
H c A
H e
H
D DG G
G G G
G G
G
G G G
α
φ β
π α φ
β α
π α
π π
−
=
+ +
⎭ −
⎬ ⎫
⎩ ⎨
⎧ − + +
=
⎟ −
⎠
⎜ ⎞
⎝ ⎛ −
=
2 2
1
17.07.2008 13 Oder mit großer und kleiner Komponente:
{
L S S L}
HF
e A A
E = − φ σ G ⋅ G φ + φ σ G ⋅ G φ
∆
Kopplung von großer und kleiner Komponente zeigt Hyperfein-WW als relativistischen Effekt !
Berechnung der Hyperfein-WW
Entkopplung
17.07.2008 14
1
2
2) 1 (
) ( 2 mit
) (
−
⎥⎦ ⎤
⎢⎣ ⎡ + −
⋅ =
= mc
r V r E
mc S r
S
LS
G G G
G σ G π φ φ
( ) ( ) ( ) ( )
L LHF
A S r A S r
mc
E e φ σ ( ) σ π σ π σ ( ) φ
2
G G G G G G
G G G
G ⋅ ⋅ + ⋅ ⋅
−
=
∆
Bahnanteil Spinanteil
Berechnung der Hyperfein-WW
( ) { ( ) }
(
L L L L)
HF
S r A iS r A i A S r
mc
E e φ
2 ( )π φ φ
( )σ π σ π
( )φ
2
G G G G G G
G G G G
G ⋅ + × + ×
−
=
∆
( σ G ⋅ a G ) ( ) σ G ⋅ b G = a G ⋅ b G + i σ G ⋅ a G × b G
mit
Bahnanteil
17.07.2008 Berechnung der Hyperfein-WW 15
L L
I Orbit
HF
I L
L Orbit
HF
r L r S mc
E e
r L p
A p
A r mc S
E e
φ φ
µ
φ µ φ
G G G
G G
"
G G G G
G
3
3
) (
mit )
(
−
=
∆
⇒
=
=
⋅
⋅
−
=
∆
Für leichte Kerne weniger relevant als für schwere
Bedeutung nimmt über S mit Stärke der Spin-Bahn zu
Spinanteil
17.07.2008 Berechnung der Hyperfein-WW 16
( )
[ ( ) ]
LL B
L L
Spin HF
A r
S A
r S
r S A p
A r mc S
E e
φ σ
φ µ
φ σ
σ φ
G G G G
G
G G G
G G G
= G
⋅
∇ +
×
∇
−
=
×
⋅ +
∇
×
−
=
∆
) ( )
(
) ( )
2 (
( )
( r r r )
r r A r
I B
I
I
G G G G
G G
G G
⋅
−
−
=
⎟ ⎠
⎜ ⎞
⎝ ⎛ × ∇
×
∇
=
×
∇
µ µ
δ π µ
µ
1 3 )
3 ( 8 mit
2 5
dipol HF contact
HF Spin
HF E E
E = ∆ + ∆
∆
Spinanteil
17.07.2008 Berechnung der Hyperfein-WW 17
dipol
HF contact
HF Spin
HF E E
E = ∆ + ∆
∆
( )( )
{
I I}
LL B
dipol
HF
r r r
r r
E = µ φ S G µ G σ G − σ G ⋅ G µ G ⋅ G φ
∆ ( )
23
5
Dieser Term beschreibt die Dipol-Dipol-WW von Kern- &
Elektronenspin (typische r-3-Abhängigkeit)
Ist der anisotrope Anteil der HF-WW und im Experiment bei Drehung der Probe zu beobachten
Spinanteil
17.07.2008 Berechnung der Hyperfein-WW 18
dipol
HF contact
HF Spin
HF E E
E = ∆ + ∆
∆
( )( )
[
I I]
LL B L
I L
B contact
HF r r r
r S r r
r S
E
π µ φ
Gµ
Gσ
Gδ
Gφ µ φ σ
G⋅µ
G −σ
G ⋅Gµ
G ⋅ Gφ
∂
− ∂
⋅
−
=
∆ 14 2
) ( )
3 ( 8
Term I Term II
Der Term II verschwindet im nicht relativistischen Grenzfall, während Term I gerade im bei relativistischer Rechnung wegfällt
Spinanteil
17.07.2008 Berechnung der Hyperfein-WW 19 nichtrelativistischer Grenzfall ( ) 1 = 0
∂
⇒ ∂
=
r
r S S
G. . .
. .
. . .
. ,
) ( )
0 ( mit
) 0 3 (
8
rel n rel
n rel
n
rel n I B rel
n contact HF
r m
m E
φ δ
σ φ
µ π µ
G G G
G G
=
−
=
∆
Magnetisierungs- dichte
Falls diese nur in eine Richtung
) 0 ( )
0 ( )
( )
0
( =
. .r
. .= n
↑− n
↓m
zφ
n relσ
zδ G φ
n rel( )( )
[
I I]
LL B L
I L
B contact
HF r r r
r S r r
r S
E
π µ φ
Gµ
Gσ
Gδ
Gφ µ φ σ
Gµ
Gσ
G Gµ
G Gφ
⋅
⋅
−
∂ ⋅
− ∂
⋅
−
=
∆ 14 2
) ( )
3 ( 8
Spinanteil
17.07.2008 Berechnung der Hyperfein-WW 20 relativistisch
( )( )
[
I I]
LL B L
I L
B contact
HF r r r
r S r r
r S
E
π µ φ
Gµ
Gσ
Gδ
Gφ µ φ σ
Gµ
Gσ
G Gµ
G Gφ
⋅
⋅
−
∂ ⋅
− ∂
⋅
−
=
∆ 14 2
) ( )
3 ( 8
Für kleine r divergieren die rel. s-artigen Wellenfunktionen
2 2
1
mit 1
)
( r r λ α Z
φ ∝
λ−= −
In Kernnähe gilt dann mit
r r Ze
V
2
) (G ≈
Ze r r mc
S r
E Ze mc
r mc
S r 2
2 0
2 2
2 2
) ( 2
) 2
( ⇒ ⎯⎯ →⎯
− +
= G →
G
( )
0
)
( r
L 2∝ r
2 −1r ∝ r
2 −1⎯
r⎯ → ⎯
→0S G φ
λ λSpinanteil
17.07.2008 Berechnung der Hyperfein-WW 21 relativistisch
( )( )
[
I I]
LL B L
I L
B contact
HF r r r
r S r r
r S
E
π µ φ
Gµ
Gσ
Gδ
Gφ µ φ σ
Gµ
Gσ
G Gµ
G Gφ
⋅
⋅
−
∂ ⋅
− ∂
⋅
−
=
∆ 14 2
) ( )
3 ( 8
( )
[ r ] r mc Ze r r S r
r S
th r th
Emc r
th th
∂
= ∂
⇒ + =
= +
∂
∂
2 2
2 2
2 2
4 ) 1 ( Radius)
- (Thomas
1 2 mit
δ
Gπ
∫
=
−
=
∆
' )
' ( ) ' ( mit
3 8
3 .
,
r d r
m r
m
m E
th av
av I
B rel
contact HF
G G G
G
G G δ
µ
π µ
Spinanteil
17.07.2008 Berechnung der Hyperfein-WW 22 Vergleich der beiden Fälle liefert
. . ,
. ,
. contact n rel
rel contact
rel
E
k E
∆
= ∆
Atom Z krel
Si 14 1,022
Ge 22 1,144
Sn 50 1,421
Pb 82 3,000
Eine (skalar-)relativistische Rechnung wird also schon bei „relativ leichten“ Elementen nötig!
Zusammenfassung Zusammenfassung
y EPR ist geeignet Defekte in Festkörpern zu identifizieren
y Berechnung von g-Tensor & HF-WW von modellierten Defekten erleichter dieses
y Hyperfein-WW „relativ leicht“ durch Störungsrechnung zu bestimmen
y Relativistische Effekte sind von entscheidender Bedeutung
17.07.2008 Zusammenfassung 23
Danke f
Danke f ü ü r die Aufmerksamkeit r die Aufmerksamkeit
17.07.2008 24