Karlsruher Institut f¨ur Technologie Institut f”ur Theoretische Festk¨orperphysik
Ubungen zu Moderne Theoretische Physik III¨ SS 13
Prof. Dr. G. Sch¨on L¨osungsvorschlag zu Blatt 7
Dr. M. Marthaler, Dr. A. Poenicke 31.05.2010
1. Dichteoperator f¨ur Spin-1/2 Systeme:
(a)
ρ|+i=Πi|+ii h+i| (1)
ρ|+i=|+ + + +. . .ih+ + + +. . .| (2) (b) F¨ur einen Spin,
ρ|+i
x,i = (|+ii+|−ii) (h+i|+h−i|)
= (|+ii h+i|+|+ii h−i|+|−ii h+i|+|−ii h−i|) (3) F¨ur alle Spins
ρ|+i
x = Πiρ|+i
x,i (4)
(c)
ρ|+ix|−ix =1
2ρ|+ix+ 1
2ρ|−ix (5)
(6) (d)
hσxji=h(σj++σj−)i= tr(ρ(σ+j +σ−j)) (7) Da alle Spins ausser Spin-j raussummiert werden, reicht es f¨ur einen Spin den Erwartungswert auszurechnen.
F¨ur b) ergibt sich sofort
hσxji= = 1 (8)
F¨ur c) ergibt sich damit
hσxji=0 (9)
2. Reduzierte Dichtematrix:
|Ψi= √12 (|+−i − |−+i)
(a) Nicht verschwindende Matrixelemente:
h+− |Ψi hΨ|+−i=h−+|Ψi hΨ| −+i= 1
2 (10)
h+− |Ψi hΨ| −+i=h−+|Ψi hΨ|+−i=−1
2 (11)
Rest 0
⇒ρ=
0 0 0 0
0 12 −12 0 0 −12 12 0
0 0 0 0
(12)
Reiner Zustand wenn ρ2 =ρ:
ρ2 =
0 0 0 0
0 12 −12 0 0 −12 12 0
0 0 0 0
=ρ⇒Reiner Zustand (13)
(b)
ρred=X
σ2
(11⊗ hσ2|)1
2(|+−i − |−+i)(h+−| − h−+|)(11⊗ |σ2i) (14)
=1
2(|+i h+|+|−i h−|) (15)
= 1
2 0 0 12
(16) ρ2red=
1
4 0 0 14
6=ρred⇒Gemischter Zustand (17) 3. Bewegungsgleichung der Dichtematrix:
H|ii=Ei|ii (18)
QM Liouville-Gleichung: i~∂
∂tρ(t) = [H,ˆ ρ(t)]ˆ
i~hn|ρ˙|mi=hn|[H,ρ]ˆ |mi (19)
=hn|Hρˆ|mi − hn|ρHˆ |mi nutze: H =H† (20)
=Enρnm−Emρnm (21)
⇒ρ˙nm =− i
~(En−Em)ρnm (22)
⇒ρnm(t) =ρnm(0)e−~i(En−Em) (23)
4. Nichtdiagonalelemente der Dichtematrix:
Gegeben: H=Bzσ2z, zum Zeitpunkt t= 0: |+ix = √12(|+i+|−i)
˙
ρ++= ˙ρ−− = 0 (24)
˙
ρ+−=− ~i(1 + 1)Bz
2 ρ+− ⇒ρ+−(t) = ρ+−(0)e−~iBzt (25)
˙
ρ−+=− ~i(−1−1)Bz
2 ρ−+ ⇒ρ−+(t) = ρ−+(0)e~iBzt (26)